專利名稱：錐度光纖和熔石英棒組成的獨立雙池型相位共軛裝置及方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及一種錐度光纖和熔石英棒組成的獨立雙池型相位共軛裝置及方法。
背景技術(shù)：
受激布里淵散射自從被證明可以矯正激光波前畸變以后，就不斷地被人們用作相 位共軛鏡來改善激光光束質(zhì)量。相對于使用氣體、液體作為受激布里淵散射介質(zhì)的相位共 軛鏡，固體相位共軛鏡由于其無毒無害無需高壓以及穩(wěn)定、便捷、可靠等優(yōu)點，逐步顯示出 其在實際激光系統(tǒng)，尤其是在高功率全固態(tài)主振蕩-功率放大激光系統(tǒng)中的應(yīng)用前景和價 值。因此，為了滿足受激布里淵散射相位共軛技術(shù)進(jìn)一步走向?qū)嵱没钠惹行枨?，尋找?增益、高穩(wěn)定性的固體受激布里淵散射介質(zhì)，探索提高固體相位共軛鏡負(fù)載能力的方法，建 立高效、安全、結(jié)構(gòu)緊湊、操作方便的相位共軛系統(tǒng)，實現(xiàn)裝置的全固化，具有重要的實際意 義。光纖作為相位共軛材料雖然無毒，但光纖由于具有非常小的橫截面積帶來了光纖 損傷閾值的降低，在高功率高重復(fù)率條件下極易損壞。雖然也有熔石英棒和石英光纖組成 的復(fù)合型相位共軛裝置應(yīng)用于高重復(fù)率高功率激光系統(tǒng)，但是這種裝置的反射率較低，同 時工作的動態(tài)范圍較小，難以用于實際的激光系統(tǒng)。本發(fā)明采用一種錐度光纖和熔石英棒 組成的獨立雙池型相位共軛裝置及方法，克服了熔石英棒和石英光纖復(fù)合型相位共軛裝置 的反射率低、動態(tài)范圍小的缺點，同時又具有較高的激光損傷閾值。

發(fā)明內(nèi)容
本發(fā)明的目的是克服現(xiàn)有技術(shù)的不足，提供一種錐度光纖和熔石英棒組成的獨立 雙池型相位共軛裝置及方法。錐度光纖和熔石英棒組成的獨立雙池型相位共軛裝置包括第一偏振片、第一 λ /2 波片、第二偏振片、第二 λ/2波片、第三偏振片、第一 λ/4波片、第一耦合透鏡、錐度光纖、 第一反射鏡、第二反射鏡，第二耦合透鏡、第二 λ/4波片、熔石英棒、第三λ/4波片、第三反 射鏡、第四反射鏡；初始偏振態(tài)為P偏振的激光經(jīng)過第一偏振片，被第一 λ/2波片和第二偏 振片組成的光強(qiáng)調(diào)節(jié)系統(tǒng)分成兩路激光，其中偏振態(tài)為s偏振的一路激光被第二偏振片反 射并經(jīng)過由第二 λ/2波片和第三偏振片組成的光強(qiáng)調(diào)節(jié)系統(tǒng)反射，經(jīng)過第一 λ/2波片和 第一耦合透鏡，進(jìn)入錐度光纖，產(chǎn)生受激布里淵散射激光，而P偏振的激光則透過第二偏振 片繼續(xù)向前傳輸，經(jīng)第一反射鏡、第二反射鏡、第二耦合透鏡和第二 λ/4波片后進(jìn)入熔石 英棒作為泵浦源；由錐度光纖反射回的受激布里淵散射激光自左向右傳輸，依次經(jīng)過第一 耦合透鏡和第一 λ/4波片，偏振態(tài)改變?yōu)棣哑?，并透過第三偏振片，經(jīng)由第三λ/4波片 變?yōu)閳A偏振光后從左至右進(jìn)入熔石英棒中作為種子源，和從右至左入射的泵浦光相互作用 后被放大，放大后產(chǎn)生的種子光經(jīng)過第二 λ/4波片變?yōu)閟偏振光，被第二反射鏡和第一反 射鏡反射后到達(dá)第二偏振片，并被第二偏振片反射，再被第三反射鏡、第四反射鏡和第一偏振片反射后達(dá)到與原入射激光在空間的重合。所述的熔石英棒直徑為Imm 30mm，長度為IOmm 2000mm。所述的錐度光纖為石英材料，較粗一端的芯徑為0. 3mm 2mm，較細(xì)一端的芯徑為0. 05mm 0. 6mm,光纖的總 長度為0. 2m 10m，光纖端面具有平整光滑的高光潔度平面。所述的第一耦合透鏡的焦距 為IOmm 1000mm，第二耦合透鏡的焦距為IOmm 1000mm。錐度光纖和熔石英棒組成的獨立雙池型相位共軛方法包括如下步驟1)具有相位畸變的ρ偏振激光光束經(jīng)過第一偏振片后繼續(xù)傳輸，當(dāng)?shù)竭_(dá)第一 λ /2 波片和第二偏振片時，通過旋轉(zhuǎn)第一 λ/2波片的角度改變激光的偏振狀態(tài)，透過第一 λ/2 波片的激光同時含有P偏振光和s偏振光，ρ偏振光透過第二偏振片繼續(xù)傳播，被第一反射 鏡和第二反射鏡反射后進(jìn)入熔石英棒中，s偏振光被第二偏振片反射后，經(jīng)過第二 λ/2波 片，通過旋轉(zhuǎn)第二 λ/2波片的角度改變激光的偏振狀態(tài)，透過第二 λ/2波片的激光同時含 有P偏振光和s偏振光，s偏振光再次被第三偏振片反射后進(jìn)入錐度光纖，ρ偏振光透過第 三偏振片被吸收；2) s偏振光被第三偏振片反射耦合進(jìn)入錐度光纖的激光首先達(dá)到受激布里淵散射 閾值，產(chǎn)生反射，反射光自左向右傳輸再次到達(dá)第三偏振片時，偏振態(tài)為P偏振，透過第三 偏振片繼續(xù)傳播；3)ρ偏振光透過第二偏振片后被第一反射鏡和第二反射鏡反射，由第二耦合透鏡 耦合自右向左進(jìn)入熔石英棒作為泵浦激光，由錐度光纖產(chǎn)生的受激布里淵散射光自左向右 方向進(jìn)入熔石英棒與泵浦激光干涉，共同產(chǎn)生放大的相位共軛光；4)相位共軛光在熔石英棒中自左向右傳輸，經(jīng)過第二 λ/4波片并被第二反射鏡 和第一反射鏡反射，到達(dá)第二偏振片時的偏振狀態(tài)為s偏振，該s偏振光全部被第二偏振片 反射，再被第三反射鏡和第四反射鏡及第一偏振片反射，得到相位共軛激光。本發(fā)明與現(xiàn)有技術(shù)相比具有的有益效果是本發(fā)明使得由該組合體形成的相位共軛器件既具有較高的損傷閾值和較低的受 激布里淵散射閾值，同時具有較高的反射率和較大的動態(tài)工作范圍，從而在大功率激光器 中得到應(yīng)用而避免損傷。本發(fā)明通過強(qiáng)迫受激布里淵散射效應(yīng)，使得在熔石英棒中的反射光波的相位與入 射光共軛；因此當(dāng)相位共軛光反向傳播再次經(jīng)過引起畸變的光路后，使畸變得到矯正或部 分矯正。大大提高了激光器的輸出光束質(zhì)量，減少了出射激光的空間發(fā)散角，補(bǔ)償了高功率 高重復(fù)率運行下的激光器中的熱畸變效應(yīng)。


圖1是錐度光纖和熔石英棒組成的獨立雙池型相位共軛裝置示意圖；圖2是應(yīng)用錐度光纖和熔石英棒組成的獨立雙池型相位共軛裝置的LD泵浦 Nd: YAG雙程激光振蕩-放大系統(tǒng)示意圖；圖3是400Hz條件下應(yīng)用錐度光纖和熔石英棒組成的獨立雙池型相位共軛裝置測 量輸出激光M2因子的測量曲線和激光遠(yuǎn)場光束強(qiáng)度分布圖；圖中第一偏振片1、第一 λ /2波片2、第二偏振片3、第二 λ /2波片4、第三偏振 片5、第一 λ /4波片6、第一耦合透鏡7、錐度光纖8、第一反射鏡9、第二反射鏡10，第二耦合透鏡11、第二入/4波片12、熔石英棒13、第三入/4波片14、第三反射鏡15、第四反射鏡 16。
具體實施例方式本發(fā)明利用熔石英棒和錐度光纖中的受激布里淵散射相互作用原理，既具有較高 的損傷閾值和較低的受激布里淵散射閾值，同時具有較高的反射率和較大的動態(tài)工作范 圍，從而應(yīng)用于高功率高重復(fù)率的LD泵浦固體激光器，獲得相位共軛光。如圖1所示，錐度光纖和熔石英棒組成的獨立雙池型相位共軛裝置，其特征在于 包括第一偏振片1、第一、/2波片2、第二偏振片3、第二 \ /2波片4、第三偏振片5、第一 入/4波片6、第一耦合透鏡7、錐度光纖8、第一反射鏡9、第二反射鏡10，第二耦合透鏡11、 第二、/4波片12、熔石英棒13、第三\ /4波片14、第三反射鏡15、第四反射鏡16 ；初始偏 振態(tài)為P偏振的激光經(jīng)過第一偏振片1，被第一、/2波片2和第二偏振片3組成的光強(qiáng)調(diào) 節(jié)系統(tǒng)分成兩路激光，其中偏振態(tài)為s偏振的一路激光被第二偏振片3反射并經(jīng)過由第二 入/2波片4和第三偏振片5組成的光強(qiáng)調(diào)節(jié)系統(tǒng)反射，經(jīng)過第一 \ /4波片6和第一耦合透 鏡7，進(jìn)入錐度光纖8，產(chǎn)生受激布里淵散射激光，而p偏振的激光則透過第二偏振片3繼續(xù) 向前傳輸，經(jīng)第一反射鏡9、第二反射鏡10、第二耦合透鏡11和第二 \ /4波片12后進(jìn)入熔 石英棒13作為泵浦源；由錐度光纖8反射回的受激布里淵散射激光自左向右傳輸，依次經(jīng) 過第一耦合透鏡7和第一 \ /4波片6，偏振態(tài)改變?yōu)閜偏振，并透過第三偏振片5，經(jīng)由第 三入/4波片14變?yōu)閳A偏振光后從左至右進(jìn)入熔石英棒13中作為種子源，和從右至左入射 的泵浦光相互作用后被放大，放大后產(chǎn)生的種子光經(jīng)過第二、/4波片12變?yōu)閟偏振光，被 第二反射鏡10和第一反射鏡9反射后到達(dá)第二偏振片3，并被第二偏振片3反射，再被第三 反射鏡15、第四反射鏡16和第一偏振片1反射后達(dá)到與原入射激光在空間的重合。所述的熔石英棒直徑為1mm 30mm，長度為10mm 2000mm。所述的錐度光纖為 石英材料，較粗一端的芯徑為0. 3mm 2mm，較細(xì)一端的芯徑為0. 05mm 0. 6mm,光纖的總 長度為0. 2m 10m，光纖端面具有平整光滑的高光潔度平面。所述的第一耦合透鏡的焦距 為10mm 1000mm，第二耦合透鏡的焦距為10mm 1000mm。錐度光纖和熔石英棒組成的獨立雙池型相位共軛裝置中的受激布里淵散射過程 是一種泵浦光場、斯托克斯光光場以及聲場之間的相互耦合作用的非線性過程。在石英 光纖中產(chǎn)生斯托克斯光振蕩，在大塊熔石英棒中得到放大并輸出。上述錐度光纖和熔石英 棒組成的獨立雙池型受激布里淵散射相位共軛裝置中獲得相位共軛光的方法包括如下步 驟1)具有相位畸變的p偏振激光光束經(jīng)過第一偏振片1后繼續(xù)傳輸，當(dāng)?shù)竭_(dá)第一 入/2波片2和第二偏振片3時，通過旋轉(zhuǎn)第一 \ /2波片2的角度改變激光的偏振狀態(tài)，透 過第一、/2波片2的激光同時含有p偏振光和s偏振光，p偏振光透過第二偏振片3繼續(xù) 傳播，被第一反射鏡9和第二反射鏡10反射后進(jìn)入熔石英棒13中，s偏振光被第二偏振片 3反射后，經(jīng)過第二 X/2波片4，通過旋轉(zhuǎn)第二 X/2波片4的角度改變激光的偏振狀態(tài)，透 過第二 \ /2波片4的激光同時含有p偏振光和s偏振光，s偏振光再次被第三偏振片5反 射后進(jìn)入錐度光纖8，p偏振光透過第三偏振片5被吸收；2)由于石英光纖的芯徑在幾百微米，s偏振光被第三偏振片5反射耦合進(jìn)入錐度光纖8的激光首先達(dá)到受激布里淵散射閾值，當(dāng)激光功率密度超過石英光纖中較低的受激 布里淵散射閾值時，很快在石英光纖內(nèi)建立起強(qiáng)的聲場，形成一個較小的后向反射的斯托 克斯光，產(chǎn)生反射，反射光自左向右傳輸再次到達(dá)第三偏振片5時，偏振態(tài)為p偏振，透過第 三偏振片5繼續(xù)傳播；3)p偏振光透過第二偏振片3后被第一反射鏡9和第二反射鏡10反射，由第二耦 合透鏡11耦合自右向左進(jìn)入熔石英棒13作為泵浦激光，會聚在熔石英棒中的光斑直徑較 大，激光的功率密度較小，沒有達(dá)到受激布里淵散射過程所需要的閾值，不能形成足夠強(qiáng)的 聲場進(jìn)行斯托克斯光反射。由錐度光纖8產(chǎn)生的受激布里淵散射光自左向右方向進(jìn)入熔石 英棒13與泵浦激光干涉，共同產(chǎn)生低于激光單獨在石英棒中直接由噪聲光柵引起的受激 布里淵散射閾值的強(qiáng)迫受激布里淵散射效應(yīng)。泵浦光在此基礎(chǔ)上繼續(xù)后向反射，致使在熔 石英棒內(nèi)斯托克斯光放大，反射光接近泵浦光的功率，共同產(chǎn)生放大的相位共軛光；4)相位共軛光在熔石英棒13中自左向右傳輸，經(jīng)過第二 \ /4波片12并被第二反 射鏡10和第一反射鏡9反射，到達(dá)第二偏振片3時的偏振狀態(tài)為s偏振，該s偏振光全部 被第二偏振片3反射，再被第三反射鏡15和第四反射鏡16及第一偏振片1反射，得到相位 共軛激光，再次經(jīng)過引起畸變的光路后，使畸變得到矯正或部分矯正。實施例圖2表示了一種應(yīng)用于LD泵浦Nd:YAG雙程光振蕩-放大系統(tǒng)示意圖。其工作原 理如下由振蕩級發(fā)出的激光經(jīng)過隔離器、第四偏振片、第一放大級、熱補(bǔ)償系統(tǒng)和第二放 大級后，具有了相位畸變，具有相位畸變的P偏振激光光束經(jīng)過第一偏振片后繼續(xù)傳輸，當(dāng) 到達(dá)第一 X/2波片和第二偏振片時，通過旋轉(zhuǎn)第一 X/2波片的角度改變激光的偏振狀態(tài)， 透過第一、/2波片的激光同時含有p偏振光和s偏振光，p偏振光透過第二偏振片繼續(xù)傳 播，被第一反射鏡和第二反射鏡反射后進(jìn)入熔石英棒中，s偏振光被第二偏振片反射后，經(jīng) 過第二 X/2波片，通過旋轉(zhuǎn)第二 X/2波片的角度改變激光的偏振狀態(tài)，透過第二 X/2波 片的激光同時含有P偏振光和s偏振光，s偏振光再次被第三偏振片反射后進(jìn)入錐度光纖， P偏振光透過第三偏振片被吸收。s偏振光被第三偏振片反射耦合進(jìn)入錐度光纖的激光首 先達(dá)到受激布里淵散射閾值，產(chǎn)生反射，反射光自左向右傳輸再次到達(dá)第三偏振片時，偏振 態(tài)為P偏振，透過第三偏振片繼續(xù)傳播。P偏振光透過第二偏振片后被第一反射鏡和第二反 射鏡反射，由第二耦合透鏡耦合自右向左進(jìn)入熔石英棒作為泵浦激光，由錐度光纖產(chǎn)生的 受激布里淵散射光自左向右方向進(jìn)入熔石英棒與泵浦激光干涉，共同產(chǎn)生放大的相位共軛 光。相位共軛光在熔石英棒中自左向右傳輸，經(jīng)過第二 X/4波片并被第二反射鏡和第一反 射鏡反射，到達(dá)第二偏振片時的偏振狀態(tài)為s偏振，該s偏振光全部被第二偏振片反射，再 被第三反射鏡和第四反射鏡及第一偏振片反射，得到相位共軛激光。相位共軛激光再次經(jīng) 過第二放大級、熱補(bǔ)償系統(tǒng)和第一放大級，被第四偏振片反射輸出。由兩個放大級引起的熱 透鏡效應(yīng)及其他相位畸變，在光束第二次通過后得到消除，從而使輸出光獲得光束質(zhì)量的 提尚。在以上的獨立雙池型相位共軛裝置及其在高功率高重復(fù)率LD泵浦固體激光振 蕩放大系統(tǒng)中的應(yīng)用實驗中，熔石英棒的直徑為30mm，長度為500mm，前后表面加工成最 高等級的光潔度和平面度，未鍍增透膜。錐度光纖前端的芯徑為1500 ym，后端的芯徑為600 u m，中間為錐形過渡區(qū)，光纖總長度為4m，端面用切割或者拋光的方法加工，使其切割 表面具有極高的光潔度和平整性。第一耦合透鏡的焦距為800mm，第二耦合透鏡的焦距為 100mm。由石英光纖受激布里淵散射的反射光注回熔石英棒后構(gòu)成獨立雙池型相位共軛裝 置，這種裝置可以達(dá)到相位共軛反射率穩(wěn)定，應(yīng)用更加方便可靠和無毒安全，并提高其激光 損傷閾值。這樣構(gòu)成的相位共軛裝置具有受激布里淵散射閾值低、反射率高、損傷閾值高和 動態(tài)范圍大等優(yōu)點。
實驗中在最佳的運行狀態(tài)下達(dá)到的較為穩(wěn)定的激光輸出為在400Hz重復(fù)率下最 高反射率達(dá)到40 %，在適當(dāng)調(diào)整第一耦合透鏡的焦距后，可以達(dá)到更高的反射率。反射光斑 質(zhì)量高，光束質(zhì)量因子M2值從輸入光束的2. 3減少到1. 9，反射光斑穩(wěn)定，沒有漏脈沖現(xiàn)象。表1和圖3是實施例的實驗結(jié)果。表1顯示了 400Hz條件下實測受激布里淵散射 反射率。圖3顯示了在400Hz運行條件下應(yīng)用錐度光纖和熔石英棒組成的獨立雙池型相位 共軛裝置測量輸出激光M2因子的測量曲線和激光遠(yuǎn)場光束強(qiáng)度分布圖。表1錐度光纖和熔石英棒組成的獨立雙池型相位共軛裝置的實測受激布里淵散
射反射率
權(quán)利要求
一種錐度光纖和熔石英棒組成的獨立雙池型相位共軛裝置，其特征在于包括第一偏振片(1)、第一λ/2波片(2)、第二偏振片(3)、第二λ/2波片(4)、第三偏振片(5)、第一λ/4波片(6)、第一耦合透鏡(7)、錐度光纖(8)、第一反射鏡(9)、第二反射鏡(10)，第二耦合透鏡(11)、第二λ/4波片(12)、熔石英棒(13)、第三λ/4波片(14)、第三反射鏡(15)、第四反射鏡(16)；初始偏振態(tài)為p偏振的激光經(jīng)過第一偏振片(1)，被第一λ/2波片(2)和第二偏振片(3)組成的光強(qiáng)調(diào)節(jié)系統(tǒng)分成兩路激光，其中偏振態(tài)為s偏振的一路激光被第二偏振片(3)反射并經(jīng)過由第二λ/2波片(4)和第三偏振片(5)組成的光強(qiáng)調(diào)節(jié)系統(tǒng)反射，經(jīng)過第一λ/4波片(6)和第一耦合透鏡(7)，進(jìn)入錐度光纖(8)，產(chǎn)生受激布里淵散射激光，而p偏振的激光則透過第二偏振片(3)繼續(xù)向前傳輸，經(jīng)第一反射鏡(9)、第二反射鏡(10)、第二耦合透鏡(11)和第二λ/4波片(12)后進(jìn)入熔石英棒(13)作為泵浦源；由錐度光纖(8)反射回的受激布里淵散射激光自左向右傳輸，依次經(jīng)過第一耦合透鏡(7)和第一λ/4波片(6)，偏振態(tài)改變?yōu)閜偏振，并透過第三偏振片(5)，經(jīng)由第三λ/4波片(14)變?yōu)閳A偏振光后從左至右進(jìn)入熔石英棒(13)中作為種子源，和從右至左入射的泵浦光相互作用后被放大，放大后產(chǎn)生的種子光經(jīng)過第二λ/4波片(12)變?yōu)閟偏振光，被第二反射鏡(10)和第一反射鏡(9)反射后到達(dá)第二偏振片(3)，并被第二偏振片(3)反射，再被第三反射鏡(15)、第四反射鏡(16)和第一偏振片(1)反射后達(dá)到與原入射激光在空間的重合。
2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的一種錐度光纖和熔石英棒組成的獨立雙池型相位共軛裝置， 其特征在于所述的熔石英棒直徑為1mm 30mm，長度為10mm 2000mm。
3.根據(jù)權(quán)利要求1所述的一種錐度光纖和熔石英棒組成的獨立雙池型相位共軛裝置， 其特征在于所述的錐度光纖為石英材料，較粗一端的芯徑為0. 3mm 2mm，較細(xì)一端的芯徑 為0. 05mm 0. 6mm，光纖的總長度為0. 2m 10m，光纖端面具有平整光滑的高光潔度平面。
4.根據(jù)權(quán)利要求1所述的一種錐度光纖和熔石英棒組成的獨立雙池型相位共軛裝置， 其特征在于所述的第一耦合透鏡的焦距為10mm 1000mm，第二耦合透鏡的焦距為10mm 1000mm。
5.一種使用如權(quán)利要求1所述裝置的錐度光纖和熔石英棒組成的獨立雙池型相位共 軛方法，其特征在于包括如下步驟1)具有相位畸變的P偏振激光光束經(jīng)過第一偏振片(1)后繼續(xù)傳輸，當(dāng)?shù)竭_(dá)第一入/2 波片(2)和第二偏振片(3)時，通過旋轉(zhuǎn)第一 X/2波片(2)的角度改變激光的偏振狀態(tài)，透 過第一入/2波片(2)的激光同時含有p偏振光和s偏振光，p偏振光透過第二偏振片(3) 繼續(xù)傳播，被第一反射鏡(9)和第二反射鏡(10)反射后進(jìn)入熔石英棒(13)中，s偏振光被 第二偏振片(3)反射后，經(jīng)過第二 X /2波片(4)，通過旋轉(zhuǎn)第二 X/2波片(4)的角度改變 激光的偏振狀態(tài)，透過第二 X /2波片(4)的激光同時含有p偏振光和s偏振光，s偏振光 再次被第三偏振片(5)反射后進(jìn)入錐度光纖(8)，p偏振光透過第三偏振片(5)被吸收；2)s偏振光被第三偏振片(5)反射耦合進(jìn)入錐度光纖(8)的激光首先達(dá)到受激布里淵 散射閾值，產(chǎn)生反射，反射光自左向右傳輸再次到達(dá)第三偏振片(5)時，偏振態(tài)為p偏振，透 過第三偏振片(5)繼續(xù)傳播；3)p偏振光透過第二偏振片(3)后被第一反射鏡(9)和第二反射鏡(10)反射，由第二 耦合透鏡(11)耦合自右向左進(jìn)入熔石英棒(13)作為泵浦激光，由錐度光纖(8)產(chǎn)生的受 激布里淵散射光自左向右方向進(jìn)入熔石英棒(13)與泵浦激光干涉，共同產(chǎn)生放大的相位共軛光；4)相位共軛光在熔石英棒(13)中自左向右傳輸，經(jīng)過第二 X/4波片(12)并被第二 反射鏡(10)和第一反射鏡(9)反射，到達(dá)第二偏振片(3)時的偏振狀態(tài)為s偏振，該s偏 振光全部被第二偏振片(3)反射，再被第三反射鏡(15)和第四反射鏡(16)及第一偏振片 (1)反射，得到相位共軛激光。全文摘要
本發(fā)明公開了一種錐度光纖和熔石英棒組成的獨立雙池型相位共軛裝置及方法。初始偏振態(tài)為p偏振的激光經(jīng)過第一偏振片，第一λ/2波片和第二偏振片，其中偏振態(tài)為s偏振的一路激光被第二偏振片反射并經(jīng)過第三偏振片反射，經(jīng)過第一λ/4波片和第一耦合透鏡，進(jìn)入錐度光纖，產(chǎn)生受激布里淵散射激光，而p偏振的激光則透過第二偏振片繼續(xù)向前傳輸，進(jìn)入熔石英棒作為泵浦源；由錐度光纖反射回的受激布里淵散射激光進(jìn)入熔石英棒中作為種子源，和泵浦光相互作用后被放大，放大后產(chǎn)生的種子光經(jīng)過反射后達(dá)到與原入射激光在空間的重合。本發(fā)明大大提高了激光器的輸出光束質(zhì)量，減少了出射激光的空間發(fā)散角，補(bǔ)償了高功率高重復(fù)率運行下的激光器中的熱畸變效應(yīng)。
文檔編號G02F1/35GK101872102SQ20101018873
公開日2010年10月27日 申請日期2010年6月1日 優(yōu)先權(quán)日2010年6月1日
發(fā)明者劉崇, 趙智剛, 陳軍 申請人:浙江大學(xué)