專利名稱：一種等寬柵線電極設(shè)計(jì)方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明屬于太陽能光伏電池技術(shù)領(lǐng)域，特別涉及一種太陽能光伏電池等寬柵線電極設(shè)計(jì)方法。
背景技術(shù)：
太陽能光伏發(fā)電技術(shù)作為一種清潔可再生能源的利用方式，近幾年得到了迅猛的發(fā)展。太陽能電池表面柵線電極的結(jié)構(gòu)對(duì)電池輸 出功率的影響較大，是太陽能電池設(shè)計(jì)中一個(gè)重要的環(huán)節(jié)。在太陽能電池工作過程中，半導(dǎo)體薄膜中的載流子沿著與次柵電極垂直的方向傳輸至次柵電極，然后通過次柵電極傳輸至主柵電極，并通過主柵電極導(dǎo)出。由于電阻的存在，載流子在半導(dǎo)體薄膜、柵線電極以及兩者的接觸面產(chǎn)生相應(yīng)的功率損失；由于柵線遮蔽的存在，部分入射太陽光不能被電池吸收利用，從而導(dǎo)致電池輸出功率下降。關(guān)于太陽能電池表面柵線電極設(shè)計(jì)方面的研究很多，常見的方法如《Solar CellsOperating Principles, Technology and System Applications》(Martin A. Green 編著，2010年I月第I版，ISBN 978-7-313-06191-1)第八章所述。柵線電極設(shè)計(jì)過程涉及的電學(xué)參數(shù)包括最大功率點(diǎn)輸出電壓V和電流密度J、薄膜方阻R、薄膜與柵線接觸電阻率P。及柵線體電阻率P f ;涉及的尺寸參數(shù)包括電池長(zhǎng)度L和寬度H、最小結(jié)構(gòu)單元寬度S、最小結(jié)構(gòu)單元長(zhǎng)度E、主柵寬度W與厚度T、次柵寬度D與厚度t。圖I是太陽能電池表面柵線電極的結(jié)構(gòu)示意圖，假定電池體材料均勻、電極構(gòu)形對(duì)稱且載流子只通過次柵電極收集(忽略主柵電極直接收集部分)，則等寬柵線電極收集載流子過程中，主柵功率損失計(jì)算公式為
IpiIjEJ WH = n. +/7=-----1----( I、
Mf IV It次柵功率損失計(jì)算公式為
「_71RS2J pcSJ P1SE2J DJJ =η +η +Ti +n_' +」-+ ._
h零r h h h h 12V DV SDtV S (2)對(duì)于給定的電學(xué)參數(shù)和尺寸參數(shù)，利用牛頓迭代法分別求出Jibus和nfing 的最小值，此時(shí)的柵線電極參數(shù)即為主柵和次柵的最佳尺寸。目前的柵線電極設(shè)計(jì)都是基于上述過程，但這些方法均存在以下四個(gè)問題I、數(shù)學(xué)物理模型與實(shí)際情況不符。(I)計(jì)算半導(dǎo)體傳輸損失、接觸損失、次柵傳輸損失及主柵傳輸損失時(shí)，將非光活性區(qū)(即主柵和次柵遮蔽區(qū))考慮在內(nèi)，導(dǎo)致計(jì)算結(jié)果偏大；(2)計(jì)算接觸損失、次柵傳輸損失及次柵遮蔽損失時(shí)，將次柵與主柵的重疊區(qū)考慮在內(nèi)，導(dǎo)致接觸電阻計(jì)算結(jié)果偏小、次柵傳輸電阻及次柵遮蔽面積計(jì)算結(jié)果偏大；(3)半導(dǎo)體薄膜產(chǎn)生的電流通過次柵匯集到主柵，而非直接匯集到主柵，因此計(jì)算主柵傳輸損失的表達(dá)式與實(shí)際情況的偏差較大。2、最佳柵線電極結(jié)構(gòu)判據(jù)有誤?，F(xiàn)有方法是分別計(jì)算主柵和次柵最佳尺寸，忽略二者之間的關(guān)聯(lián)性。而實(shí)際情況是主柵相對(duì)功率損耗依賴于采用的次柵結(jié)構(gòu)，二者不可拆分，因此現(xiàn)有方法采用的判據(jù)不符合實(shí)際情況，無法得到正確結(jié)果。3、無法用于具有兩個(gè)或兩個(gè)以上未知參數(shù)時(shí)的柵線設(shè)計(jì)。計(jì)算次柵相對(duì)功率損失的數(shù)學(xué)物理模型涉及5個(gè)電學(xué)參數(shù)和5個(gè)尺寸參數(shù)，現(xiàn)有方法通過設(shè)定其中的9個(gè)參數(shù)值來求解另外一個(gè)參數(shù)的最佳值?，F(xiàn)有方法無法解決具有兩個(gè)或兩個(gè)以上未知參數(shù)時(shí)的柵線設(shè)計(jì)問題。4、計(jì)算方法繁瑣，獲取信息量少。牛頓迭代法每次只能獲得一個(gè)參數(shù)的最優(yōu)結(jié)果，要分析電學(xué)參數(shù)和尺寸參數(shù)對(duì)總相對(duì)功率損失的影響方式及權(quán)重，需要進(jìn)行大規(guī)模的數(shù)據(jù)分析和運(yùn)算。如果利用牛頓迭代法，該過程將極其復(fù)雜和繁瑣，需要耗費(fèi)大量時(shí)間和精力。由于上述問題的存在，利用現(xiàn)有方法得到的最佳柵線電極尺寸與實(shí)際情況存在較大偏差，且無法對(duì)各參數(shù)對(duì)總相對(duì)功率損失的影響方式及權(quán)重進(jìn)行細(xì)致的分析和研究。因此，提出更為精確的數(shù)學(xué)物理模型并開發(fā)先進(jìn)的柵線電極設(shè)計(jì)方法及工具，是本發(fā)明要解 決的重要技術(shù)問題。

發(fā)明內(nèi)容
本發(fā)明的目的是解決現(xiàn)有等寬柵線電極設(shè)計(jì)方法中數(shù)學(xué)物理模型偏差大、最佳柵線結(jié)構(gòu)判據(jù)有誤、只能對(duì)單一參數(shù)進(jìn)行設(shè)計(jì)及計(jì)算過程復(fù)雜繁瑣等問題，提供一種更加準(zhǔn)確、快速、便捷的太陽能電池等寬柵線電極設(shè)計(jì)方法。本發(fā)明在優(yōu)化現(xiàn)有數(shù)學(xué)物理模型的基礎(chǔ)上，采用新的判據(jù)及數(shù)據(jù)處理方法對(duì)大量數(shù)據(jù)進(jìn)行快速、準(zhǔn)確的分析處理，不僅能得到更加準(zhǔn)確的柵線電極結(jié)構(gòu)，還能得到豐富的過程信息，為柵線電極設(shè)計(jì)開發(fā)提供強(qiáng)大的技術(shù)支持。一種等寬柵線電極設(shè)計(jì)方法，用于根據(jù)待設(shè)計(jì)太陽能電池的參數(shù)，設(shè)計(jì)所述太陽能電池的柵線電極，包括步驟(I)根據(jù)待設(shè)計(jì)太陽能電池的參數(shù)，建立柵線電極收集載流子過程產(chǎn)生的總相對(duì)功率損失的數(shù)學(xué)物理模型；(2)設(shè)置所述參數(shù)的最大值、最小值和參考間隔；(3)對(duì)給出的所述參數(shù)進(jìn)行組合，根據(jù)所述數(shù)學(xué)物理模型計(jì)算出每種組合對(duì)應(yīng)的總相對(duì)功率損失；(4)找出所述總相對(duì)功率損失的最小值及其對(duì)應(yīng)的參數(shù)組合，所述最小值對(duì)應(yīng)的參數(shù)組合即為所述太陽能電池的最優(yōu)柵線電極結(jié)構(gòu)。進(jìn)一步地，所述步驟(3)還包括步驟根據(jù)每一個(gè)所述參數(shù)的參考間隔，為其對(duì)應(yīng)的參數(shù)取值得到所述參數(shù)的所有參數(shù)值；從每一個(gè)所述參數(shù)中取一個(gè)參數(shù)值進(jìn)行組合,計(jì)算該組合對(duì)應(yīng)的總相對(duì)功率損失;遍歷所有組合，計(jì)算出所有組合對(duì)應(yīng)的總相對(duì)功率損失。進(jìn)一步地，所述參考間隔為小于其對(duì)應(yīng)參數(shù)的最大值的任意正數(shù)，參考間隔越小，最終設(shè)計(jì)效果越好。進(jìn)一步地，所述步驟⑷還包括步驟
結(jié)合工藝水平，選擇能夠滿足工藝水平的，最接近總相對(duì)功率損失最小值的參數(shù)組合作為最優(yōu)柵線電極結(jié)構(gòu)?？梢杂行У亟Y(jié)合實(shí)際工程應(yīng)用，設(shè)計(jì)當(dāng)前工藝條件下最優(yōu)的柵線電極結(jié)構(gòu)。所述總相對(duì)功率損失包括頂層半導(dǎo)體薄膜傳輸損失，半導(dǎo)體薄膜與次柵的接觸損失，次柵傳輸損失，次柵遮蔽損失，主柵傳輸損失和主柵遮蔽損失。所述太陽能電池的參數(shù)包括電學(xué)參數(shù)和尺寸參數(shù)，其中電學(xué)參數(shù)包括最大功率點(diǎn)的輸出電壓V和電流密度J、薄膜方阻R、薄膜與柵線接觸電阻率P。及電極體電阻率Pf ;尺寸參數(shù)包括電池寬度H和長(zhǎng)度L、主柵數(shù)目m、次柵數(shù)目η、主柵寬度W與厚度Τ、次柵寬度D與厚度t。進(jìn)一步地，根據(jù)所述太陽能電池的電池寬度和長(zhǎng)度，定義最小結(jié)構(gòu)單元，所述最小
MT
結(jié)構(gòu)單元的長(zhǎng)度E和寬度S分別為:E = ;，S=L 以最小結(jié)構(gòu)單元為基本結(jié)構(gòu)建立數(shù)學(xué) 2m η
物理模型，最后將最小結(jié)構(gòu)單元的長(zhǎng)度E和寬度S的表達(dá)式代入，得到基于所述太陽能電池的參數(shù)的數(shù)學(xué)物理模型的數(shù)學(xué)表達(dá)式為fl, =^+0,+f ,+fh+%+Oc—鄰-mWKL-nDf| pv{L-nDf(H-mW)J ] p,JjL-nDf(H^rnWf — XliMy + nDHLV + Mnm1DtHLVnD(H-mW) (2n2 +1 )pfJ{H — mW'f {I, — nPf mW + ^ +......................................................6mn^WWF+^Γ其中，為總相對(duì)損失功率，q為頂層半導(dǎo)體薄膜傳輸
Itii Λ
損失=......=ξ￡Μ...為半導(dǎo)體薄膜接觸損失=_ζ^Ε _為
2nDHLV3UtmrDtHLV
次柵傳輸損失；η% =為次柵遮蔽損失呢
“ HL4Smn1TWHV
rnW
主柵傳輸損失為主柵遮蔽損失。
H本發(fā)明公開的一種等寬柵線電極設(shè)計(jì)方法，基于最小結(jié)構(gòu)單元建立數(shù)學(xué)物理模型，引入太陽能電池的電學(xué)參數(shù)和尺寸參數(shù)，通過計(jì)算每一種參數(shù)組合的總相對(duì)功率損失，結(jié)合工藝水平，找到最優(yōu)的柵線電極結(jié)構(gòu)參數(shù)。本發(fā)明總相對(duì)功率損失計(jì)算結(jié)果精度高，尋找最優(yōu)柵線電極結(jié)構(gòu)過程計(jì)算量小，簡(jiǎn)單實(shí)用，為工業(yè)設(shè)計(jì)提供了強(qiáng)有力的工具。


圖I為等寬柵線電極結(jié)構(gòu)示意圖；圖2為本發(fā)明等寬柵線電極設(shè)計(jì)方法流程圖；圖3為相對(duì)功率損失與薄膜方阻R的關(guān)系圖；圖4為相對(duì)功率損失與柵線電阻率P f的關(guān)系圖；圖5為相對(duì)功率損失與接觸電阻率P。的關(guān)系圖。
具體實(shí)施例方式下面結(jié)合附圖和實(shí)施例對(duì)本發(fā)明技術(shù)方案做進(jìn)一步詳細(xì)說明，以下實(shí)施例不構(gòu)成對(duì)本發(fā)明的限定。本發(fā)明的一種等寬柵線電極設(shè)計(jì)方法，流程圖如圖2所示，包括以下步驟步驟201、根據(jù)柵線電極的電學(xué)參數(shù)和尺寸參數(shù)，建立數(shù)學(xué)物理模型。具體地,柵線電極涉及的參數(shù)包括電學(xué)參數(shù)和尺寸參數(shù)。其中，電學(xué)參數(shù)包括最大功率點(diǎn)的輸出電壓V和電流密度J、薄膜方阻R、薄膜與柵線接觸電阻率P。及電極體電阻率P f ;尺寸參數(shù)包括電池寬度H和長(zhǎng)度L、主柵數(shù)目m、次柵數(shù)目η、主柵寬度W與厚度Τ、次柵寬度D與厚度t。圖I中虛線部分為太陽能電池表面柵線電極的最小結(jié)構(gòu)單元，通過優(yōu)化最小結(jié)構(gòu)單元的結(jié)構(gòu)然后擴(kuò)展至整個(gè)平面，可以得到柵線電極的整體最優(yōu)化結(jié)構(gòu)。因?yàn)橹鳀藕痛螙?遮蔽，最小結(jié)構(gòu)單元中光活性區(qū)域的尺寸分別是平行次柵方向(即圖I中X軸方向)為
(￡-1)，垂直次柵方向(即圖I中y軸方向)為(S-D)，載流子沿這兩個(gè)方向的最大傳輸距離分別是需要說明的是，載流子分別從最小結(jié)構(gòu)單元的兩個(gè)邊界向次柵邊界傳輸，所以最小結(jié)構(gòu)單元垂直次柵方向尺寸為(S-D),而該方向上的傳輸距離為+(-V-/))。假定電池材料均勻、電極構(gòu)形對(duì)稱且載流子只通過次柵電極收集(忽略主柵電極直接收集部分)，則為柵線電極收集載流子過程產(chǎn)生的總相對(duì)功率損失n■建立數(shù)學(xué)物理模型，其過程如下對(duì)于任一最小結(jié)構(gòu)單元，載流子在電池頂層薄膜中傳輸產(chǎn)生的功率損失可用如下微分式表不:
_7] dP, =J2Ri^yidxdy (3)
J對(duì)式(3)積分得出F1 =^r/2k繼-=--(2) (4)由于任一最小結(jié)構(gòu)單元的輸出功率為P = SEJV，因此，太陽能電池頂層半導(dǎo)體薄膜傳輸損失為^查..龜.=.幽(5)
1USEV需要說明的是，計(jì)算Il1的過程中，以光活性區(qū)域的邊界作為(4)式中積分的上、
下限平行次柵方向分別為f/·:-f]、o，垂直次柵方向分別為Α、￡,不同于現(xiàn)有技術(shù)中采
V 2 ；2 2
用最小結(jié)構(gòu)單元的邊界作為(4)式積分的上、下限。由于最小結(jié)構(gòu)單元中非光活性區(qū)域不產(chǎn)生載流子，所以本發(fā)明計(jì)算H1的方法更合理。計(jì)算半導(dǎo)體薄膜與次柵的接觸損失H2、次柵傳輸損失H3以及次柵遮蔽損失H4時(shí)，涉及到次柵電極的長(zhǎng)度參數(shù)。現(xiàn)有技術(shù)中以最小結(jié)構(gòu)單元長(zhǎng)度E作為次柵電極的長(zhǎng)度，實(shí)際情況是最小結(jié)構(gòu)單元長(zhǎng)度是次柵電極長(zhǎng)度和主柵電極半寬度之和，次柵電極長(zhǎng)度表達(dá)式應(yīng)為Ε-$·。因此現(xiàn)有技術(shù)中η2> η3> η4的計(jì)算方法也是不合理的?；谏厦娴姆治?，Jl2可通過下面的公式得出(6)
"D{E~~W 12)
「00561 n-DfjE-W/2)
2DSEVν /η 3可通過下面的公式得出dP3 = J2 (S — Df X2 ^(8) Dt4 = Pf讀肩 r : rVY =m
3Dt h 'mtw
r p,J(S-I)f (E-Wl 2f/1Λ、-Li-L(10)
33/ΜΛ.Γn 4的計(jì)算公式為 =5ΕζΗΨ￡=5ΕζΗΞ) (11)
* 4tLf I' Fl rCfH'太陽能電池半導(dǎo)體薄膜中的光生載流子通過等間隔(間隔距離即最小結(jié)構(gòu)單元寬度S)的次柵匯入主柵，而非直接從薄膜匯入主柵，因此，沿載流子流出方向，主柵電流以相同增額等間隔地增加，通過每段主柵的電流分別為I2、(2I)2、(3I)2、…、[(n-l)I]2，最后
一根次柵與電池邊界之間，通過主柵的電流為(nl)2，主柵的長(zhǎng)度為I可以通過計(jì)算各段主
2*
柵傳輸功率損失的總和，進(jìn)而得出主柵傳輸損失n5。該方法與現(xiàn)有技術(shù)中計(jì)算主柵相對(duì)傳輸損失的方法不同(現(xiàn)有技術(shù)采用積分法直接計(jì)算整條主柵的相對(duì)傳輸功率損失)，n5的推導(dǎo)過程如下
pfS p,-(.V/2K /)2 ,、R =7.....^................Y(M)2^12
J (V/2)7'S(Wfl)T
IprS( Iffλ2"=-'kJ (Λ—I)) L·--X〉々 --
WTU 2 J [S 2 _η ^ =^+\^PfJ{s-D)2(K-wl2)2(Π)
5 nSEJV 3WTEV、'f主柵遮蔽損失Il6的計(jì)算方法與現(xiàn)有技術(shù)一致，計(jì)算公式為
ψ%=~ (14)
2L·由式(5)、(7)、(10)、(11)、(13)、(14)可以得到柵線電極收集載流子過程產(chǎn)生的總相對(duì)功率損失Hsum的計(jì)算公式1^,= + + + + + =^S=iy(￡=r/2) PcJjS-Df(E-WIl) p,J(S-1))2(E-WIlj D(E-WZl)(.⑶
— \ Ε￥ .^ DSEV ............................................+" IDtSEV................................................+: SE——[,2] 一+”膚’-_二晴2 t W 3WTEVTE其中，S =1為最小結(jié)構(gòu)單元寬度，= f為最小結(jié)構(gòu)單元長(zhǎng)度，將S、E的表達(dá)式
μIm
代入(15)式中，結(jié)果如下Tfam = /J1 + +% +%+% +%, P€(L-nDf(H-mW)J ； pfJ(L-nDf(H-mWf (比) Un2HLV nDHLVUnm2DtHLV rnn7Ri nD(H-mW) (2tr + \)pfJ{H ^mW)2(L^nDf mW
LUU / O J -"I" ........................................................ ...............................................η...........................................................................................
HLSmn2rIWHVH需要說明的是，根據(jù)公式(16)建立的數(shù)學(xué)物理模型中相對(duì)功率損耗1、η2、η3、n4> n5> Ji6的表達(dá)式也不同于現(xiàn)有技術(shù)(現(xiàn)有技術(shù)中1、η2> η3> η4> η5、116的表達(dá)式見本發(fā)明背景技術(shù)部分)本發(fā)明通過引入主柵數(shù)目m、次柵數(shù)目η等變量，將npnynyn4> n5> n6的表達(dá)式與柵線數(shù)目關(guān)聯(lián)，同時(shí)用主柵數(shù)目m、次柵數(shù)目η、電池長(zhǎng)度L及電池寬度H等變量，替代現(xiàn)有技術(shù)中最小結(jié)構(gòu)單元的長(zhǎng)度及寬度變量。步驟202、設(shè)置待設(shè)計(jì)太陽能電池的各電學(xué)參數(shù)和尺寸參數(shù)的最大值、最小值及考察間隔。柵線設(shè)計(jì)過程共涉及5個(gè)電學(xué)參數(shù)和8個(gè)尺寸參數(shù)，設(shè)置每個(gè)參數(shù)的最大值、最小值和考察間隔，如表I所示。表I
參數(shù)符
分類參數(shù)名稱d 最小値最火值計(jì)算聞___
att欠 I:作電.FR Vvi
學(xué)工作電流密度 JJ0J1J權(quán)利要求
1.一種等寬柵線電極設(shè)計(jì)方法，用于根據(jù)待設(shè)計(jì)太陽能電池的參數(shù)，設(shè)計(jì)所述太陽能電池的柵線電極，其特征在于，包括步驟 (1)根據(jù)待設(shè)計(jì)太陽能電池的參數(shù)，建立柵線電極收集載流子過程產(chǎn)生的總相對(duì)功率損失的數(shù)學(xué)物理模型； (2)設(shè)置所述參數(shù)的最大值、最小值和參考間隔； (3)對(duì)給出的所述參數(shù)進(jìn)行組合，根據(jù)所述數(shù)學(xué)物理模型計(jì)算出每種組合對(duì)應(yīng)的總相對(duì)功率損失； (4)找出所述總相對(duì)功率損失的最小值及其對(duì)應(yīng)的參數(shù)組合，所述最小值對(duì)應(yīng)的參數(shù)組合即為所述太陽能電池的最優(yōu)柵線電極結(jié)構(gòu)。
2.如權(quán)利要求I所述的等寬柵線電極設(shè)計(jì)方法，其特征在于，所述步驟(3)還包括步驟 根據(jù)每一個(gè)所述參數(shù)的參考間隔，為其對(duì)應(yīng)的參數(shù)取值得到所述參數(shù)的所有參數(shù)值； 從每一個(gè)所述參數(shù)中取一個(gè)參數(shù)值進(jìn)行組合，計(jì)算該組合對(duì)應(yīng)的總相對(duì)功率損失； 遍歷所有組合，計(jì)算出所有組合對(duì)應(yīng)的總相對(duì)功率損失。
3.如權(quán)利要求2所述的等寬柵線電極設(shè)計(jì)方法，其特征在于，所述參考間隔為小于其對(duì)應(yīng)參數(shù)的最大值的任意正數(shù)。
4.如權(quán)利要求I所述的等寬柵線電極設(shè)計(jì)方法，其特征在于，所述步驟(4)還包括步驟 結(jié)合工藝水平，選擇能夠滿足工藝水平的，最接近總相對(duì)功率損失最小值的參數(shù)組合作為最優(yōu)柵線電極結(jié)構(gòu)。
5.如權(quán)利要求1-4任一權(quán)利要求所述的等寬柵線電極設(shè)計(jì)方法，其特征在于，所述總相對(duì)功率損失包括頂層半導(dǎo)體薄膜傳輸損失，半導(dǎo)體薄膜與次柵的接觸損失，次柵傳輸損失，次柵遮蔽損失，主柵傳輸損失和主柵遮蔽損失。
6.如權(quán)利要求5所述的等寬柵線電極設(shè)計(jì)方法，其特征在于，所述太陽能電池的參數(shù)包括電學(xué)參數(shù)和尺寸參數(shù)，其中電學(xué)參數(shù)包括最大功率點(diǎn)的輸出電壓V和電流密度J、薄膜方阻R、薄膜與柵線接觸電阻率P。及電極體電阻率Pf;尺寸參數(shù)包括電池寬度H和長(zhǎng)度L、主柵數(shù)目m、次柵數(shù)目n、主柵寬度W與厚度T、次柵寬度D與厚度t。
7.如權(quán)利要求6所述的等寬柵線電極設(shè)計(jì)方法，其特征在于，根據(jù)所述太陽能電池的電池寬度和長(zhǎng)度，定義最小結(jié)構(gòu)單元，所述最小結(jié)構(gòu)單元的長(zhǎng)度E和寬度S分別為
8.如權(quán)利要求7所述的等寬柵線電極設(shè)計(jì)方法，其特征在于，以最小結(jié)構(gòu)單元為基本結(jié)構(gòu)建立數(shù)學(xué)物理模型，最后將最小結(jié)構(gòu)單元的長(zhǎng)度E和寬度S的表達(dá)式代入，得到基于所述太陽能電池的參數(shù)的數(shù)學(xué)物理模型的數(shù)學(xué)表達(dá)式為
全文摘要
本發(fā)明公開了一種等寬柵線電極設(shè)計(jì)方法，根據(jù)待設(shè)計(jì)太陽能電池的參數(shù)，建立柵線電極收集載流子過程產(chǎn)生的總相對(duì)功率損失的數(shù)學(xué)物理模型；設(shè)置參數(shù)的最大值、最小值和參考間隔；對(duì)給出的參數(shù)進(jìn)行組合，根據(jù)數(shù)學(xué)物理模型計(jì)算出每種組合對(duì)應(yīng)的總相對(duì)功率損失；找出總相對(duì)功率損失的最小值及其對(duì)應(yīng)的參數(shù)組合，該最小值對(duì)應(yīng)的參數(shù)組合即為所述太陽能電池的最優(yōu)柵線電極結(jié)構(gòu)。本發(fā)明的方法計(jì)算量少，簡(jiǎn)單實(shí)用，結(jié)果準(zhǔn)確。
文檔編號(hào)G06F17/50GK102799747SQ20121028321
公開日2012年11月28日 申請(qǐng)日期2012年8月9日 優(yōu)先權(quán)日2012年8月9日
發(fā)明者王東, 張曉勇, 趙書力, 成喬, 于平榮 申請(qǐng)人:北京大學(xué)