氫-鋰聚變設(shè)備的制造方法
【專利說明】
[0001] 相關(guān)申請
[0002] 本申請涉及2013年5月22日提交的美國臨時申請No. 61/826, 439并且要求其權(quán) 益。如果這一國際申請的在第11⑴（iii)⑷或（e)條中提及的元件或者說明書、權(quán)利要 求書、或者附圖的在規(guī)則20. 5(a)中提及的部分未另外被包含在這一國際申請中但是完全 被包含在臨時申請中，則該元件或者部分根據(jù)規(guī)則20. 6通過引用并入到該國際申請中。
技術(shù)領(lǐng)域
[0003] 近年來，由于對全球變暖和化石燃料耗盡的擔(dān)憂，對用于產(chǎn)生能量的碳?xì)浠衔?的備選物的尋找逐漸增強(qiáng)。已經(jīng)開發(fā)了處理這一問題的各種方法，包括使用諸如風(fēng)能、太陽 能、以及生物燃料之類的備選燃料。本申請公開了用于基于低能量、氫-鋰核聚變產(chǎn)生能量 的獨(dú)特方法。本公開中描述的氫-鋰聚變設(shè)備（HLFD)實現(xiàn)了反應(yīng)腔室內(nèi)的高效率質(zhì)子-鋰 聚變，從而產(chǎn)生高能氦離子聚變副產(chǎn)物。
[0004] 該HLFD使用數(shù)瓦特而不是數(shù)千瓦特或者數(shù)兆瓦特的輸入功率來加速質(zhì)子。這是 革命性的，因為傳統(tǒng)科學(xué)預(yù)測鋰聚變需要高能量質(zhì)子（例如300keV或者更高）以實現(xiàn)甚至 低效率聚變。在本申請中進(jìn)行了總結(jié)的若干年的實驗室實驗期間，發(fā)明人驗證了高效率聚 變可以以非常低的質(zhì)子能量產(chǎn)生。從低能量質(zhì)子-鋰聚變產(chǎn)生氦離子是實現(xiàn)凈正能量聚變 的第一步。
【背景技術(shù)】
[0005] 在提交本申請之前，由Messrs.Lipinski發(fā)現(xiàn)的引力理論被發(fā)表為Stephen A. LipinskiandHubertM.Lipinski,"Gravitytheorybasedonmass-energy equivalence"ActaPhysicaPolonicaB39,2823(2008)，其通過引用并入于此。發(fā)明人的 標(biāo)量相對論引力理論基于質(zhì)能當(dāng)量，并且被認(rèn)為重現(xiàn)了對廣義相對論和等效原理的當(dāng)前接 受的測試。從該理論得出的引力方程既是相對論性的又是準(zhǔn)確的。該理論還未被除了已經(jīng) 給出名字的發(fā)明人之外的任何研究人員接受。截止2013年5月，在scholar,google,com 上的搜索揭示了僅一條對"引力理論"出版物的引用，并且其是附帶提及。2008年，維基百 科（Wikipedia)的編輯甚至刪除了基于該出版物的新文章。新的引力理論的發(fā)現(xiàn)引發(fā)了專 家的質(zhì)疑并且教導(dǎo)不接受新理論。
[0006]對質(zhì)子-鋰聚變的現(xiàn)有研究的最全面的總結(jié)由Herb,R.G.，Parkinson,D. B. ,Kerst,D.ff. ,"Yieldofalpha-particlesfromlithiumfilmsbombardedby protons"，PhysicalReview48, 118(1935)提供。Herb的論文引用了涉及質(zhì)子-鋰聚變 的3個之前的實驗以及他們自己的實驗結(jié)果，并且得出結(jié)論在常規(guī)庫侖（Coulomb)勢皇的 區(qū)域中的質(zhì)子能量下（與由這些發(fā)明人在阿拉巴馬州的亨茨維爾和路易斯安那州的拉斐 特的早期實驗期間使用的那些質(zhì)子能量相若），發(fā)生非常少的聚變。
[0007] 在每質(zhì)子300keV的輸入能量下，與完美聚變的100%相比，Herb的實驗數(shù)據(jù)示出 了 3. 34X10 6%的質(zhì)子-鋰聚變效率--即對于每30, 000, 000個質(zhì)子而言，僅一個質(zhì)子與 鋰組合以產(chǎn)生可檢測的氦離子。
[0008] 功率比Q被定義為輸出功率與輸入功率的比，并且可以從Herb的實驗數(shù)據(jù)獲得如 下：
[0009] 功率比Q=(輸出功率）八輸入功率）
[0010] =(每秒的輸出能量V(每秒的輸入能量）
[0011] =((每聚變事件的輸出能量V(每質(zhì)子的輸入能量））
[0012] X((每秒的聚變事件）八每秒的質(zhì)子））
[0013]=((每聚變事件的輸出能量V(每質(zhì)子的輸入能量））
[0014] X(聚變效率）
[0015] = ((16. 21MeV)/(300keV))X(3. 34X10 8) = 1.80X10 ?
[0016] 可以將其與盈虧平衡值1比較。為了與Herb-致，在本公開中使用不包括由真空 栗或者傳感器消耗的功率的輸入能量來定義功率比Q。
[0017] 從事常規(guī)（熱）聚變的研究機(jī)構(gòu)和實驗室已經(jīng)使用氘和氚離子來模仿星體內(nèi)部的 聚變反應(yīng)。這些反應(yīng)的目的是約束來自在高速下從這一反應(yīng)驅(qū)逐出去的中子的熱能量。有 句格言是，給地球帶來星辰之力。據(jù)發(fā)明人所知，沒有實驗?zāi)軌蚣s束能量或者使超過能量消 耗盈虧平衡點(diǎn)的聚變反應(yīng)持續(xù)。
[0018] 據(jù)發(fā)明人所知，沒有研究機(jī)構(gòu)能夠以實際且經(jīng)濟(jì)的方式利用用于熱氫聚變的兩步 驟方法。涉及由聚變反應(yīng)將水加熱的第二步驟還未被嘗試過，因為就功率生成而言，用于常 規(guī)聚變?nèi)菁{的第一步驟還不夠充分。
[0019] 所謂的冷聚變不需要"熱"聚變特有的極限條件一一利用于磁約束聚變的等離子 體容納的高溫度或者利用于慣性約束聚變的高能激光束。更確切地說，對于冷聚變的初次 主張是基于使用重水Φ20)促進(jìn)聚變的電解技術(shù)。涉及氫和重元素的其它冷聚變方法正在 進(jìn)行研究。據(jù)發(fā)明人所知，還沒有來自冷聚變的決定性的正面結(jié)果。
[0020] 有機(jī)會應(yīng)用新的并且未被證明的理論，并且開發(fā)新的并且有用的方法和裝置，這 些方法和裝置產(chǎn)生高能氦離子聚變副產(chǎn)物，而不需要將星辰之力帶到地球。

【發(fā)明內(nèi)容】

[0021] 氫-鋰聚變設(shè)備（HLFD)包括等離子體生成器，其在反應(yīng)腔室內(nèi)生成包含質(zhì)子和鋰 的等離子體。等離子體生成器包括質(zhì)子源和鋰源。在一個實施方式中，偏壓被應(yīng)用在反應(yīng) 腔室內(nèi)。偏壓使得質(zhì)子能夠與等離子體中的鋰聚變，從而產(chǎn)生高能氦離子聚變副產(chǎn)物。公 開了包含在可以產(chǎn)生質(zhì)子-鋰聚變的條件下的質(zhì)子和鋰的反應(yīng)腔室的多個配置。
[0022] 所公開的本技術(shù)的具體方面在權(quán)利要求書、說明書、以及附圖中進(jìn)行描述。
【附圖說明】
[0023] 圖1至圖62以相關(guān)的順序出現(xiàn)，從在第三方設(shè)施租用時間發(fā)展到發(fā)明人建立的實 驗室。該順序被標(biāo)識為幫助讀者理解如此多的圖，而不是限制權(quán)利要求或者公開內(nèi)容的范 圍。圖1取自發(fā)明人的引力理論論文。圖2至圖10描繪了早期的實驗，其中保持器固定了 鋰靶。圖11至圖29描繪了使用圓錐形支撐體暴露鋰晶片的實驗。圖30至圖43描繪了使 用所謂的9號和10號HLFD原型進(jìn)行的第20和第22系列實驗，該原型使用了在鋰靶之下 裝備有環(huán)形磁體的設(shè)備。圖44至圖53來自于發(fā)明人公開后續(xù)的鼓舞人心的測試結(jié)果的實 驗室。這些實驗將質(zhì)子與蒸發(fā)的鋰相交，并且產(chǎn)生了持續(xù)的正功率結(jié)果。圖54至圖62是 對低能量聚變、HFLD系統(tǒng)和方法的備選配置的概念性圖示。
[0024] 圖1示出了如發(fā)明人的引力理論所預(yù)測的生成在中子和質(zhì)子之間的所謂的核子 力的v空間中的對數(shù)奇異線。"V空間"是使用質(zhì)子和中子速度作為坐標(biāo)軸的坐標(biāo)系統(tǒng)。
[0025] 圖1之后的許多圖描繪了旨在與新的"引力理論"一致并且開發(fā)產(chǎn)生具有正能量 增益的可重現(xiàn)并且可持續(xù)的聚變反應(yīng)的條件的長期開發(fā)工作。
[0026] 圖2描繪了第1至第15號系列實驗測試中的1號至6號HLFD原型中的靶組件的 演進(jìn)。由于HLFD原型的對稱設(shè)計，示出了原型的截面。
[0027] 圖3示出了在第1至第2號系列實驗測試中的2號HLFD原型中的與具有300keV 和700keV之間的質(zhì)子能量和10μA和40μA之間的電流的質(zhì)子束一起使用的兩個鋰箱靶 的四幅圖片。
[0028] 圖4示出了在第8至第9號系列實驗測試中的4號至5號HLFD原型中的與具有 300keV和700keV之間的質(zhì)子能量和30μA和60μA之間的電流的質(zhì)子束一起使用的鋰靶 的三幅圖片。靶示出可見熱量效應(yīng)，但沒有由質(zhì)子束加熱所產(chǎn)生的孔洞。
[0029] 圖5顯不了 6號HLFD原型的截面圖，其不出了針對質(zhì)子和He_4離子的吸引和排 斥的II型波引力環(huán)在靶和靶支撐體上的位置，如由發(fā)明人的引力理論所預(yù)測的。
[0030] 圖6示出了在第10號系列實驗測試中的對于300keV和900keV之間的質(zhì)子束能 量而言的質(zhì)子-鋰聚變效率的圖。
[0031] 圖7是在第13號系列實驗測試中使用的具有每個都具有兩個偏壓屏蔽的檢測器 的反應(yīng)腔室配置的頂視圖。
[0032] 圖8示出了在第13號系列實驗測試中的對于大約225eV的質(zhì)子槍能量、大約負(fù) 226. 6V的偏壓、以及大約3X10 4托的反應(yīng)腔室真空壓力而言的前方質(zhì)子后向散射每秒計 數(shù)（CPS)峰。
[0033] 圖9示出了在第13號系列實驗測試中的對于大約225eV的質(zhì)子槍能量、大約負(fù) 226. 6V的偏壓、以及大約3X10 4托的反應(yīng)腔室真空壓力而言的前方8. 6MeV氦離子CPS峰。
[0034] 圖10示出了在第13號系列實驗測試中的6號HLFD原型中使用的鋰靶的前面和 后面。與純鋰的亮銀色相比，鋰氧化層可見為灰黑色。質(zhì)子束撞擊的位置可見于靶的前面。
[0035] 圖11示出了在第15至第17號系列實驗測試中使用的反應(yīng)腔室配置的詳細(xì)頂視 圖。
[0036] 圖12描繪了在第16至第17號系列實驗測試中使用的7號HLFD原型中的由反應(yīng) 腔室底部支撐的圓錐形組件的截面圖。
[0037] 圖13示出了在第16號系列實驗測試中的對于使用負(fù)偏壓的測試而言的質(zhì)子電流 與氫壓力的圖。
[0038] 圖14示出了對于在第17號系列實驗測試中使用的7號HLFD原型而言的在使用 正偏壓的測試1中測試的7. 7MeV的聚變粒子峰。
[0039] 圖15示出了對于在第17號系列實驗測試中的使用正偏壓的測試而言的由p-i-n 二極管檢測器測量的粒子計數(shù)與氫壓力的圖。
[0040] 圖16示出了對于在第17號系列實驗測試中的使用正偏壓的測試而言的粒子峰能 量與氫壓力的圖。
[0041] 圖17示出了在第18號系列實驗測試中使用的反應(yīng)腔室配置的詳細(xì)頂視圖。
[0042] 圖18描繪了在第18號系列實驗測試中的8號HLFD原型中的由反應(yīng)腔室底部支 撐的圓錐形組件的截面圖。
[0043] 圖19示出了在第18號系列實驗測試中使用的反應(yīng)腔室配置的剖視圖。真空系統(tǒng) 部件未示出。
[0044] 圖20示出了在第18號系列實驗測試中的配置有用于創(chuàng)建有防護(hù)的圓柱形檢測器 保持器的氧化鋁陶瓷的包含p-i-n二極管粒子檢測器、鋁箱防護(hù)體、以及250μm直徑孔徑 的反應(yīng)腔室端口的截面頂視圖。
[0045] 圖21顯示了在第18號系列實驗測試中的來自測試記錄的8. 8MeV的粒子峰的截 屏。
[0046] 圖22示出了對于在第18號系列實驗測試中的使用交流負(fù)偏壓和正偏壓的測試而 言的在p-i-n二極管檢測器中測量的粒子計數(shù)與氬-氫壓力的圖。
[0047] 圖23示出了對于在第18號系列實驗測試中的使用交流負(fù)偏壓和正偏壓的測試而 言的在p-i-n二極管檢測器中測量的粒子計數(shù)與脈沖頻率的圖。
[0048] 圖24示出了對于在第18號系列實驗測試中的使用交流負(fù)偏壓和正偏壓的測試而 言的在p-i-n二極管檢測器中測量的粒子計數(shù)與正偏壓的圖。
[0049] 圖25示出了在第19號系列實驗測試中使用的反應(yīng)腔室配置的詳細(xì)頂視圖。
[0050] 圖26示出了在第19號系列實驗測試中測量的5. 6MeV的粒子峰的截屏。
[0051] 圖27示出了對于在第19號系列實驗測試中的使用交流負(fù)偏壓和正偏壓的測試而 言的在p-i-n二極管檢測器中測量的粒子計數(shù)與氬壓力的圖。
[0052] 圖28示出了對于在第19號系列實驗測試中的使用交流負(fù)偏壓和正偏壓的測試而 言的在p-i-n二極管檢測器中測量的粒子計數(shù)與脈沖頻率的圖。
[0053] 圖29示出了對于在第19號系列實驗測試中的使用交流負(fù)偏壓和正偏壓的測試而 言的在p-i-n二極管檢測器中測量的粒子計數(shù)與正偏壓的圖。
[0054] 圖30示出了在第20號系列實驗測試中使用的反應(yīng)腔室的照片。
[0055] 圖31示出了在第20號系列實驗測試中使用的反應(yīng)腔室配置的詳細(xì)頂視圖。
[0056] 圖32示出了在第20號系列實驗測試中使用的9號HLFD原型的磁控管設(shè)計的詳 細(xì)截面圖。
[0057] 圖33示出了在第20號系列實驗測試中使用的包含檢測器組件的反應(yīng)腔室端口的 截面?zhèn)纫晥D。
[0058] 圖34示出了在第20號系列實驗測試中使用的粒子檢測系統(tǒng)部件的框圖。
[0059] 圖35示出了在第20號系列實驗測試中使用的0RTEC檢測器軟件、磁控管視頻饋 送、以及壓力顯示的計算機(jī)屏幕圖像。
[0060] 圖36示出了對于在第20號系列實驗測試中的使用交流負(fù)偏壓和正偏壓的測試而 言的在粒子檢測器中測量的粒子計數(shù)與氬-氫壓力的圖。
[0061] 圖37示出了對于在第20號系列實驗測試中的使用交流負(fù)偏壓和正偏壓的測試而 言的在粒子檢測器中測量的粒子計數(shù)與脈沖頻率的圖。
[0062] 圖38示出了對于在第20號系列實驗測試中的使用交流負(fù)偏壓和正偏壓的測試而 言的在粒子檢測器中測量的粒子計數(shù)與正偏壓的圖。
[0063] 圖39示出了對于在第20號系列實驗測試中的使用交流負(fù)偏壓和正偏壓的測試而 言的輸出功率與輸入功率的圖。
[0064] 圖40是在第22號系列實驗測試中使用的蒸發(fā)坩堝在中心底部情況下的反應(yīng)腔室 部件的頂視圖的簡化圖示。交流負(fù)偏壓和正偏壓被應(yīng)用于鋰坩堝上方的不銹鋼柵格。
[0065] 圖41是在第22號系列實驗測試中使用的反應(yīng)腔室的簡化側(cè)視圖，其示出了粒子 檢測器的與蒸發(fā)坩堝相關(guān)的蒸發(fā)裝備和配置。
[0066] 圖42顯示了記錄來自第22號系列實驗測試中的測試33的數(shù)據(jù)的計算機(jī)屏幕圖 像。粒子檢測器軟件示出了在1.7MeV和2. 3MeV處的兩個不同的粒子峰。殘余氣體分析儀 的氦泄漏測試模式示出了He-4分壓增加到5. 2X10 8托。
[0067] 圖43示出了第22號系列實驗測試中的聚變功率與氫壓力的圖。
[0068] 圖44是在統(tǒng)一重力（UnifiedGravity)公司的研究與開發(fā)實驗室的反應(yīng)腔室的 照片。
[0069] 圖45示出了在UnifiedGravity公司實驗室使用的粒子檢測系統(tǒng)部件的框圖。
[0070] 圖46示出了在UnifiedGravity公司實驗室的反應(yīng)腔室中使用的粒子檢測器組 件的簡化截面?zhèn)纫晥D。雖然未顯示，但是粒子檢測器組件進(jìn)一步被包裹在具有接地接線的 鋁箱中以保證在粒子檢測器周圍創(chuàng)建法拉第（Faraday)籠。
[0071] 圖47是在第23至第24號系列實驗測試中使用的UnifiedGravity公司反應(yīng)腔 室和系統(tǒng)部件的簡化頂視圖。
[0072]圖48顯示了來自第23號系列中的測試結(jié)果的計算機(jī)屏幕圖像，其示出了RGA軟 件、粒子檢測器軟件、壓力計量器、以及質(zhì)子束能量顯示的用戶界面。
[0073] 圖49示出了第23號系列實驗測試中的粒子計數(shù)與質(zhì)子束能量的圖。
[0074]圖50顯示了來自第24號系列中的測試結(jié)果的計算機(jī)屏幕圖像，其示出了RGA軟 件、粒子檢測器軟件、壓力計量器、以及質(zhì)子束能量顯示的用戶界面。
[0075] 圖51示出了第24號系列實驗測試中的粒子計數(shù)與質(zhì)子束能量的圖。
[0076] 圖52是在第25號系列實驗測試期間使用的反應(yīng)腔室的簡化側(cè)視圖。偏壓棒體延 伸到真空腔室中并且將電極尖端放置在反應(yīng)腔室中心附近。鋰蒸汽從包含蒸發(fā)源的底部法 蘭被蒸發(fā)起來。具有300微米孔徑的閘門閥允許反應(yīng)腔室氣體流動到差動栗浦的RGA腔室 中。
[0077]圖53顯示了來自第25號系列中的測試結(jié)果的計算機(jī)屏幕圖像，其示出了RGA軟 件、粒子檢測器軟件、壓力計量器、以及質(zhì)子束能量顯示的用戶界面。
[0078] 圖54是描繪了產(chǎn)生通過反應(yīng)腔室并且與來自熱蒸發(fā)源的鋰蒸汽相交的高電流質(zhì) 子束的質(zhì)子槍的截面?zhèn)纫晥D。
[0079] 圖55是描繪了反應(yīng)腔室內(nèi)的偏壓棒體的截面?zhèn)纫晥D。在一個示例中，氫和鋰在操 作之前被引入到反應(yīng)腔室中，并且反應(yīng)腔室被關(guān)閉。因此，在操作期間，反應(yīng)腔室不需要被 連續(xù)抽氣。
[0080] 圖56是描繪了通過應(yīng)用由反應(yīng)腔室內(nèi)的偏壓電極施加的電場而被濺射的鋰源靶 的截面?zhèn)纫晥D。
[0081] 圖57是描繪了安裝在反應(yīng)腔室內(nèi)的磁控管HLFD的截面?zhèn)纫晥D。
[0082] 圖58是描繪了可以交替作為陽極和陰極起作用以防止鋰靶中毒的兩個不平衡磁 控管的截面?zhèn)纫晥D。
[0083] 圖59是描繪了反應(yīng)腔室內(nèi)的鋰電弧濺射配置的截面?zhèn)纫晥D。
[0084]圖60是描繪了具有由微波或者射頻等離子體生成器維持的等離子體的反應(yīng)腔室 內(nèi)的鋰陰極或者蒸發(fā)源的截面?zhèn)纫晥D。
[0085] 圖61是描繪了具有兩個相交的質(zhì)子等離子體束和鋰等離子體束的球形反應(yīng)腔室 的截面?zhèn)纫晥D。
[0086] 圖62是描繪了填充有氫和鋰蒸汽的圓柱形反應(yīng)腔室的截面?zhèn)纫晥D，該腔室具有 穿過體積的質(zhì)子加速激光。
【具體實施方式】
[0087] 在常規(guī)的質(zhì)子-鋰聚變實驗中，用于創(chuàng)建聚變所需要的質(zhì)子能量為大約300,000 電子伏特（eV)以便克服質(zhì)子和鋰原子核之間的排斥的靜電力（庫侖勢皇）。這些實驗通常 需要使用大的質(zhì)子加速器。針對質(zhì)子-鋰聚變所獲得的最好的聚變效率出現(xiàn)于1935年，并 且被測量為〇. 000003%。即對于每3千萬個質(zhì)子而言，僅一個質(zhì)子經(jīng)歷了與鋰原子核的聚 變。UnifiedGravity公司（UGC)在阿拉巴馬州和路易斯安那州執(zhí)行的早期研究重現(xiàn)了 79 年前觀察到的聚變效率。
[0088] 考慮到歷史上的質(zhì)子-鋰聚變方法的低效率，發(fā)明人開拓了利用基于由UGC開發(fā) 的引力理論的預(yù)測的備選方法。初級預(yù)測陳述了如果質(zhì)子恰好被給予了正確量的能量，則 質(zhì)子和鋰原子核成分之間將出現(xiàn)非常強(qiáng)的引力，該引力迫使質(zhì)子穿過鋰庫侖勢皇，從而導(dǎo) 致了高效率的聚變。在質(zhì)子穿透庫侖勢皇之后，其與鋰原子核組合以創(chuàng)建不穩(wěn)定的鈹原子 核。不穩(wěn)定的鈹立刻衰變?yōu)閮蓚€高能量的氦離子。
[0089] 如由發(fā)明人的引力理論預(yù)測的，傳遞給質(zhì)子以創(chuàng)建質(zhì)子-鋰聚變反應(yīng)的能量的量 驚人地低。該理論預(yù)測當(dāng)克服了庫侖勢皇的質(zhì)子具有接近223eV的能量時，聚變效率將顯 著增加。在本申請中稍后描述的實驗結(jié)果驗證了通過將動能傳遞給在所預(yù)測能量范圍附近 的質(zhì)子導(dǎo)致產(chǎn)生氦離子的高速率的聚變。
[0090] 發(fā)明人測試了用于將動能傳遞給質(zhì)子的兩種技術(shù)。在一種技術(shù)中，特定能量的質(zhì) 子束被創(chuàng)建為行進(jìn)通過反應(yīng)腔室并且與腔室氣氛中的經(jīng)原子化的鋰聚變。第二技術(shù)包括使 用正偏壓在反應(yīng)腔室中創(chuàng)建質(zhì)子-鋰等離子體，正偏壓將質(zhì)子加速并且導(dǎo)致與腔室氣氛中 的經(jīng)原子化的鋰聚變。本申請中描述了仍待測試的若干其它技術(shù)。
[0091] 實驗結(jié)果示出產(chǎn)生了大量的高能量粒子并且在反應(yīng)腔室中創(chuàng)建了氦氣。在實驗期 間，用于運(yùn)行實驗所需要的輸入功率小于lkw。所實現(xiàn)的最高的功率輸出已經(jīng)超過了 16kW。 如果未包括真空栗的功率消耗，功率比Q達(dá)到高達(dá)3000的值。聚變反應(yīng)已經(jīng)持續(xù)了 72小 時，其中各種跡象表明反應(yīng)可以運(yùn)行更長時間。
[0092] 這一方法和這些結(jié)果在若干方面脫離傳統(tǒng)物理的"常識"：
[0093] 第一，氫-鋰聚變照慣例被認(rèn)為依賴于將質(zhì)子加速到高能量水平（通常為大約 300keV)以便克服排斥的原子力并且實現(xiàn)與鋰原子的聚變。在過去7年中的數(shù)百次實驗室 實驗中，發(fā)明人示出了在某些條件下，聚變可以在非常低的能量水平（低達(dá)200eV)下發(fā)生。
[0094] 第二，大多數(shù)聚變設(shè)備（如ITER、NIF、JET等）被托管在龐大設(shè)施中、包括復(fù)雜的 磁設(shè)備或者激光設(shè)備、并且花費(fèi)數(shù)億甚至數(shù)千億美元建造。發(fā)明人的設(shè)備僅需要幾立方英 尺并且可以以每體積幾百美元制造。
[0095] 第三，大多數(shù)實驗聚變反應(yīng)僅能維持幾秒鐘。本申請中描述的方法已經(jīng)示出能維 持幾個小時。發(fā)明人已經(jīng)在實驗上證明了可能將反應(yīng)運(yùn)行很多天而不中斷或者無干預(yù)。[0096]第四，核能的產(chǎn)生通常伴隨有不期望的副作用。例如，當(dāng)前的裂變設(shè)施產(chǎn)生核廢 料，核廢料的放射性僅在數(shù)千年之后消散。大多數(shù)的聚變反應(yīng)產(chǎn)生諸如中子之類的危險粒 子和伽馬射線。發(fā)明人的方法是完全"清潔的"。僅使用的材料為氫和鋰。來自該反應(yīng)的僅 有的輸出是高能氦離子。
[0097] 據(jù)發(fā)明人所知，至今沒有聚變方法實現(xiàn)了能量盈虧平衡，即能量輸出比能量輸入 更多。發(fā)明人的方法呈現(xiàn)為已經(jīng)生成了超過能量盈虧平衡的產(chǎn)率。在本申請中詳細(xì)描述了 實驗結(jié)果和盈虧平衡計算。
[0098] 本申請解決了如何高效率地產(chǎn)生大量的高能氦離子，這對于包括轉(zhuǎn)換為電力在內(nèi) 的各種目的都是有用的。
[0099]綜上，發(fā)明人開發(fā)了獨(dú)特的方法以產(chǎn)生大量的高能氦離子，這是提供廉價的全新 源和安全能量的關(guān)鍵步驟。
[0100] 發(fā)明人的引力理論
[0101]發(fā)現(xiàn)了在"Gravitytheorybasedonmass-energyequivalence,supra,Acta PhysicaPolonicaB39,2823(2008)中描述的相對論標(biāo)量引力理論之后，通過數(shù)年的努力 開發(fā)了氫-鋰聚變設(shè)備（HLFD)。通過洞察力和努力的工作，所開發(fā)的技術(shù)可以被視為與這 一理論一致。在論文中有對該理論的