一種消色差雙磁鐵偏轉(zhuǎn)裝置的制造方法
【專(zhuān)利摘要】本發(fā)明屬于加速器設(shè)計(jì)技術(shù)，具體涉及一種消色差雙磁鐵偏轉(zhuǎn)裝置。該裝置包括兩個(gè)對(duì)稱(chēng)設(shè)置的偏轉(zhuǎn)磁鐵，束流從兩個(gè)偏轉(zhuǎn)磁鐵相對(duì)的磁極面之間的空間范圍內(nèi)穿過(guò)，第一偏轉(zhuǎn)磁鐵的出口邊緣角β2、第二偏轉(zhuǎn)磁鐵的入口邊緣角β3實(shí)現(xiàn)消色差功能，第一偏轉(zhuǎn)磁鐵的入口邊緣角β1、第二偏轉(zhuǎn)磁鐵的出口邊緣角β4對(duì)束流進(jìn)行橫向聚焦，實(shí)現(xiàn)束流的匹配傳輸。本發(fā)明能夠?qū)崿F(xiàn)束流的長(zhǎng)距離、多次偏轉(zhuǎn)傳輸，以及大孔徑、大發(fā)射度的束流傳輸與篩選，同時(shí)降低系統(tǒng)復(fù)雜度和工程難度。
【專(zhuān)利說(shuō)明】
-種消色差雙磁鐵偏轉(zhuǎn)裝置
技術(shù)領(lǐng)域
[0001] 本發(fā)明屬于加速器技術(shù)，具體設(shè)及一種消色差雙磁鐵偏轉(zhuǎn)裝置。
【背景技術(shù)】
[0002] 加速器被廣泛應(yīng)用于科學(xué)研究、國(guó)防軍事、安保反恐、工農(nóng)業(yè)生產(chǎn)、環(huán)境保護(hù)、醫(yī)療 衛(wèi)生、食品安全等領(lǐng)域，是一種高新技術(shù)裝備。加速器的種類(lèi)很多，其主要功能是帶電粒子 吸收靜電場(chǎng)或電磁場(chǎng)的能量后，形成高能帶電粒子束流，再將其應(yīng)用到各種領(lǐng)域。
[0003] 帶電粒子吸收能量的過(guò)程稱(chēng)之為加速過(guò)程，沒(méi)有加速的粒子運(yùn)動(dòng)過(guò)程稱(chēng)之為傳輸 過(guò)程。為了實(shí)現(xiàn)對(duì)帶電粒子的加速與應(yīng)用，往往需要對(duì)帶電粒子束流的運(yùn)動(dòng)方向進(jìn)行偏轉(zhuǎn)。 帶電粒子的加速過(guò)程中，不同粒子所感受到的加速電場(chǎng)往往是不同的，使得加速后的粒子 能量不同。不同能量的粒子經(jīng)過(guò)同一個(gè)偏轉(zhuǎn)磁場(chǎng)時(shí)，其運(yùn)動(dòng)軌跡是不同的，我們稱(chēng)運(yùn)種現(xiàn)象 為色差。色差會(huì)導(dǎo)致粒子的加速和應(yīng)用時(shí)的束包絡(luò)或束斑擴(kuò)大，對(duì)加速器的穩(wěn)定與高效運(yùn) 行，W及束流的正常應(yīng)用帶來(lái)不利影響。因此，在加速器的設(shè)計(jì)與調(diào)試過(guò)程中，需要實(shí)現(xiàn)束 流偏轉(zhuǎn)的消色差效果。
[0004] 目前，消色差的方法與裝置是比較多的，主要包括對(duì)稱(chēng)系統(tǒng)和非對(duì)稱(chēng)系統(tǒng)兩大類(lèi)。 對(duì)稱(chēng)系統(tǒng)的消色差裝置是常用的，其種類(lèi)很多，包括chicane結(jié)構(gòu)、Varian結(jié)構(gòu)、K丄.Brown 結(jié)構(gòu)、a磁鐵等。chicane結(jié)構(gòu)采用=個(gè)偏轉(zhuǎn)角度和半徑都相同的均勻場(chǎng)偏轉(zhuǎn)磁鐵，每塊磁鐵 的出入口邊緣角為零，即粒子入射和出射方向垂直于磁鐵邊界，=個(gè)磁鐵中，中間的對(duì)粒子 的偏轉(zhuǎn)方向與兩邊的相反，兩邊的磁鐵的偏轉(zhuǎn)方向相同。Varian結(jié)構(gòu)也采用S個(gè)偏轉(zhuǎn)角度 和半徑都相同的均勻場(chǎng)偏轉(zhuǎn)磁鐵，不同于chicane結(jié)構(gòu)的有兩點(diǎn)，一是S個(gè)磁鐵的偏轉(zhuǎn)方向 都相同，二是每塊磁鐵的出入口邊緣角不為零，即粒子入射和出射方向不垂直于磁鐵邊界。 K丄.Brown結(jié)構(gòu)采用二個(gè)偏轉(zhuǎn)角度、方向和半徑都相同的均勻場(chǎng)偏轉(zhuǎn)磁鐵，中間夾一個(gè)四極 磁鐵，每塊偏轉(zhuǎn)磁鐵的出入口邊緣角可W為零，也可W不為零。帥茲鐵為單個(gè)偏轉(zhuǎn)磁鐵，磁場(chǎng) 為非均勻磁場(chǎng)，磁場(chǎng)梯度指數(shù)一般為1，束流偏轉(zhuǎn)角度為固定的278.58°。上述的對(duì)稱(chēng)系統(tǒng)都 是關(guān)于面對(duì)稱(chēng)的，即在X-Z偏轉(zhuǎn)平面上是關(guān)于一條直線(xiàn)對(duì)稱(chēng)的。還有一種反對(duì)稱(chēng)消色差系 統(tǒng)，其在S維空間是關(guān)于一條直線(xiàn)對(duì)稱(chēng)的，而在X-Z偏轉(zhuǎn)平面上是關(guān)于一個(gè)點(diǎn)對(duì)稱(chēng)的。由于 反對(duì)稱(chēng)系統(tǒng)要求束斑在對(duì)稱(chēng)點(diǎn)處縮小為一個(gè)點(diǎn)，可能對(duì)束流品質(zhì)的影響不好，應(yīng)用較少。除 了曰磁鐵，對(duì)稱(chēng)系統(tǒng)和反對(duì)稱(chēng)系統(tǒng)都是由=個(gè)及=個(gè)W上的磁鐵組成的。如果束流只需要一 次或幾次偏轉(zhuǎn)，消色差系統(tǒng)由=塊W上的磁鐵組成是可W接受的，但是如果需要偏轉(zhuǎn)幾十 次，乃至上百次，希望降低消色差偏轉(zhuǎn)系統(tǒng)的磁鐵數(shù)量，W便減小工程復(fù)雜度和難度。a磁鐵 雖然只有一個(gè)磁鐵，但其偏轉(zhuǎn)角度只能在270度左右，另外其能夠接收的束流孔徑不大，對(duì) 于大尺寸的束斑難W偏轉(zhuǎn)，并且其對(duì)束流的橫向匹配不夠靈活，此外a磁鐵對(duì)機(jī)械加工和安 裝精度要求很高，工程實(shí)施難度很大。非對(duì)稱(chēng)消色差裝置有A(EL偏轉(zhuǎn)系統(tǒng)和陸ilips型偏轉(zhuǎn) 系統(tǒng)。AC化偏轉(zhuǎn)系統(tǒng)由化tcheon發(fā)明，采用2塊偏轉(zhuǎn)磁鐵，主要用于270度偏轉(zhuǎn)，并且需要額 外配置四極透鏡完成光路的匹配傳輸;Philips型偏轉(zhuǎn)系統(tǒng)由3塊偏轉(zhuǎn)磁鐵組成。非對(duì)稱(chēng)系 統(tǒng)雖然也可W采用兩塊偏轉(zhuǎn)磁鐵，但其不能用于束流的多次偏轉(zhuǎn)。
[0005] 在某些科學(xué)實(shí)驗(yàn)或工程應(yīng)用中，需要收集與篩選大散角、大發(fā)射度的粒子，如果采 用=塊及W上的偏轉(zhuǎn)磁鐵，其傳輸空間大，邊緣場(chǎng)效應(yīng)復(fù)雜，并且存在粒子篩選不充分等缺 陷，使得設(shè)計(jì)難度極大，乃至難W完成。

【發(fā)明內(nèi)容】

[0006] 本發(fā)明的目的在于針對(duì)現(xiàn)有技術(shù)的缺陷，提供一種消色差雙磁鐵偏轉(zhuǎn)裝置，從而 實(shí)現(xiàn)束流的長(zhǎng)距離、多次偏轉(zhuǎn)傳輸，W及大孔徑、大發(fā)射度的束流傳輸與篩選，同時(shí)降低系 統(tǒng)復(fù)雜度和工程難度。
[0007] 本發(fā)明的技術(shù)方案如下：一種消色差雙磁鐵偏轉(zhuǎn)裝置，包括兩個(gè)對(duì)稱(chēng)設(shè)置的偏轉(zhuǎn) 磁鐵，束流從兩個(gè)偏轉(zhuǎn)磁鐵相對(duì)的磁極面之間的空間范圍內(nèi)穿過(guò)，第一偏轉(zhuǎn)磁鐵的出口邊 緣角阮、第二偏轉(zhuǎn)磁鐵的入口邊緣角03實(shí)現(xiàn)消色差功能，第一偏轉(zhuǎn)磁鐵的入口邊緣角01、第 二偏轉(zhuǎn)磁鐵的出口邊緣角化對(duì)束流進(jìn)行橫向聚焦，實(shí)現(xiàn)束流的匹配傳輸。
[0008] 進(jìn)一步，如上所述的消色差雙磁鐵偏轉(zhuǎn)裝置，其中，所述的兩個(gè)偏轉(zhuǎn)磁鐵形狀相 同，第一偏轉(zhuǎn)磁鐵的出口邊緣角&與第二偏轉(zhuǎn)磁鐵的入口邊緣角抗大小相等。
[0009] 進(jìn)一步，如上所述的消色差雙磁鐵偏轉(zhuǎn)裝置，為實(shí)現(xiàn)光路完全消色差，偏轉(zhuǎn)磁鐵的 邊緣角與束流的偏轉(zhuǎn)角度應(yīng)滿(mǎn)足如下關(guān)系：
[0010] (COS (Ex(I)-I )ta址 2 = ExSin(ExCI)
[001U 式中，
[0012]
1為偏轉(zhuǎn)磁鐵的場(chǎng)梯度指數(shù)；
[0013] a為偏轉(zhuǎn)磁鐵對(duì)束流的偏轉(zhuǎn)角度；
[0014] &為第一偏轉(zhuǎn)磁鐵的出口邊緣角；
[0015] 當(dāng) n = 0 時(shí)，
[0016] 02 =日/2-31。
[0017] 進(jìn)一步，如上所述的消色差雙磁鐵偏轉(zhuǎn)裝置，其中，當(dāng)需要對(duì)小發(fā)射度束流進(jìn)行多 次偏轉(zhuǎn)傳輸時(shí)，沿束流傳輸線(xiàn)多次布置所述的兩個(gè)對(duì)稱(chēng)設(shè)置的偏轉(zhuǎn)磁鐵。采用多套次雙磁 鐵偏轉(zhuǎn)裝置的光路，每次雙磁鐵偏轉(zhuǎn)裝置的傳輸矩陣的色差項(xiàng)可W不為零，即不必完全滿(mǎn) 足上述公式。只要單次雙磁鐵偏轉(zhuǎn)裝置的傳輸矩陣色差項(xiàng)小于0.1，經(jīng)過(guò)多次偏轉(zhuǎn)后，整個(gè) 光路的傳輸矩陣的色差項(xiàng)有減小的作用，偏轉(zhuǎn)次數(shù)越多，減小得越多，即色差效應(yīng)可W忽 略。
[0018] 進(jìn)一步，如上所述的消色差雙磁鐵偏轉(zhuǎn)裝置，其中，針對(duì)大發(fā)射度的束流偏轉(zhuǎn)，通 過(guò)增加兩個(gè)偏轉(zhuǎn)磁鐵相對(duì)的磁極面之間的距離實(shí)現(xiàn)對(duì)束流的偏轉(zhuǎn)。
[0019] 本發(fā)明的有益效果如下:本發(fā)明所提供的雙磁鐵偏轉(zhuǎn)裝置可W實(shí)現(xiàn)束流橫向X和Y 方向的同時(shí)聚焦，從而可W取消四極磁鐵等其它橫向聚焦元件，減少了磁鐵的數(shù)量，整個(gè)偏 轉(zhuǎn)傳輸系統(tǒng)只有偏轉(zhuǎn)磁鐵。該雙磁鐵偏轉(zhuǎn)裝置可W實(shí)現(xiàn)束流傳輸?shù)南?，或接近消色差?提高了束流的傳輸效率。本發(fā)明采用的兩個(gè)偏轉(zhuǎn)磁鐵可W是對(duì)稱(chēng)的，即兩個(gè)磁鐵是完全相 同的，多次偏轉(zhuǎn)的整個(gè)傳輸系統(tǒng)僅需要一種偏轉(zhuǎn)磁鐵，大大降低了磁鐵的加工復(fù)雜度。
【附圖說(shuō)明】
[0020] 圖1為雙偏轉(zhuǎn)磁鐵消色差原理結(jié)構(gòu)圖；
[0021 ]圖2為偏轉(zhuǎn)磁鐵磁極面與束流運(yùn)動(dòng)軌跡的=維空間關(guān)系示意圖；
[0022] 圖3為雙偏轉(zhuǎn)磁鐵束流包絡(luò)圖；
[0023] 圖4為四次偏轉(zhuǎn)束流包絡(luò)圖；
[0024] 圖5為大間隙偏轉(zhuǎn)磁鐵束流包絡(luò)圖。
【具體實(shí)施方式】
[0025] 下面結(jié)合附圖和實(shí)施例對(duì)本發(fā)明進(jìn)行詳細(xì)的描述。
[0026] 本發(fā)明提出的一種消色差雙磁鐵偏轉(zhuǎn)裝置，采用兩個(gè)偏轉(zhuǎn)磁鐵1對(duì)稱(chēng)放置，兩個(gè)偏 轉(zhuǎn)磁鐵1的形狀可W完全相同，束流4從兩個(gè)偏轉(zhuǎn)磁鐵相對(duì)的磁極面之間的空間范圍內(nèi)穿 過(guò)，利用第一偏轉(zhuǎn)磁鐵的出口邊緣角&和第二偏轉(zhuǎn)磁鐵的入口邊緣角抗實(shí)現(xiàn)消色差功能。第 一偏轉(zhuǎn)磁鐵的入口邊緣角&、第二偏轉(zhuǎn)磁鐵的出口邊緣角化對(duì)束流進(jìn)行橫向聚焦，實(shí)現(xiàn)束流 的匹配傳輸，如圖1所示。偏轉(zhuǎn)磁鐵的邊緣角是指偏轉(zhuǎn)磁鐵邊緣平面的法線(xiàn)與入射束流線(xiàn)之 間的夾角，也既是偏轉(zhuǎn)磁鐵的邊緣平面與出入口處束流半徑之間的夾角。由于兩個(gè)偏轉(zhuǎn)磁 鐵形狀相同且對(duì)稱(chēng)放置，所W第一偏轉(zhuǎn)磁鐵的出口邊緣角&與第二偏轉(zhuǎn)磁鐵的入口邊緣角 抗大小相等，第一偏轉(zhuǎn)磁鐵的入口邊緣角&與第二偏轉(zhuǎn)磁鐵的出口邊緣角化大小相等。
[0027] 偏轉(zhuǎn)磁鐵的場(chǎng)梯度指數(shù)n可W為零，即為均勻偏轉(zhuǎn)場(chǎng)，也可W不為零，甚至大于1， 由此實(shí)現(xiàn)束流的橫向匹配。
[0028] 色差的產(chǎn)生是在其偏轉(zhuǎn)方向上由于動(dòng)量的彌散造成的，考慮邊緣場(chǎng)后的偏轉(zhuǎn)磁鐵 在=維相空間內(nèi)的傳輸矩陣為：
[00901
[0030] 其中：
F標(biāo)X表示直角坐標(biāo)系的X方向，是束流的偏轉(zhuǎn)方向，P為偏轉(zhuǎn)半 徑，a為偏轉(zhuǎn)磁鐵對(duì)束流的偏轉(zhuǎn)角度。如果圖1的光路是對(duì)稱(chēng)性的，只要上述X-X'子相空間傳 輸矩陣Rx的Rx13矩陣元為零即可實(shí)現(xiàn)消色差，即（COS(ExQ)-I Ha址2= ExSin(ExQ) "Rx13矩陣元 為零意味著出口粒子的位置坐標(biāo)與入口粒子的能散無(wú)關(guān)，運(yùn)就意味著位置坐標(biāo)的消色差的 實(shí)現(xiàn)，角度坐標(biāo)消色差是通過(guò)系統(tǒng)的對(duì)稱(chēng)性實(shí)現(xiàn)的。當(dāng)n = 0時(shí)，邊緣角與偏轉(zhuǎn)角度的關(guān)系滿(mǎn) 足防=a/2-Ji即可實(shí)現(xiàn)消色差。
[0031] 對(duì)于小發(fā)射度束流，可W實(shí)現(xiàn)完全消色差，也可W不完全消色差，只要其總傳輸矩 陣的矩陣元Ri6和R26的絕對(duì)值小于0.1即可，因?yàn)橹灰∮?.1，色差對(duì)束流包絡(luò)的影響就很 小了。某些應(yīng)用場(chǎng)合需要對(duì)小發(fā)射度束流進(jìn)行多次偏轉(zhuǎn)傳輸，只需要沿束流傳輸線(xiàn)多次布 置消色差雙磁鐵偏轉(zhuǎn)裝置即可，不再需要增加聚焦四極磁鐵等其它橫向聚焦元件。
[0032] 某些應(yīng)用場(chǎng)合是首先利用加速器輸出的粒子束轟擊祀材料，產(chǎn)生次級(jí)粒子，所需 要收集與傳輸?shù)拇渭?jí)粒子的發(fā)射度很大。大發(fā)射度束流所需要的束流孔道橫向尺寸很大， 由此所需要的偏轉(zhuǎn)磁鐵的磁極間距就很大。采用兩個(gè)偏轉(zhuǎn)磁鐵的消色差系統(tǒng)可W較好地解 決運(yùn)個(gè)問(wèn)題。
[0033] 實(shí)施例1
[0034] 圖1所示的是采用兩個(gè)偏轉(zhuǎn)磁鐵的原理結(jié)構(gòu)二維示意圖，其中a是偏轉(zhuǎn)磁鐵對(duì)束流 的偏轉(zhuǎn)角度，&、&、抗和化是偏轉(zhuǎn)磁鐵邊緣角，圖中所示的&和化為正值，&和抗為負(fù)值，實(shí)際 設(shè)計(jì)的邊緣角可正可負(fù)，亦可為零。圖2是一個(gè)偏轉(zhuǎn)磁鐵的極面與束流運(yùn)動(dòng)軌跡的=維空間 關(guān)系圖，束流4從兩個(gè)偏轉(zhuǎn)磁鐵1相對(duì)的磁極面之間的空間范圍內(nèi)穿過(guò)，勵(lì)磁線(xiàn)包5用于磁場(chǎng) 激勵(lì)。
[0035] 圖3所示的是設(shè)計(jì)計(jì)算的偏轉(zhuǎn)磁鐵束流光路的包絡(luò)圖。設(shè)計(jì)所采用的偏轉(zhuǎn)角度a為 45度，01和抗為-18.66度瓜和03為20.34度，磁鐵偏轉(zhuǎn)半徑為50mm，偏轉(zhuǎn)磁場(chǎng)場(chǎng)指數(shù)為n = - 0.16。偏轉(zhuǎn)磁鐵極頭間隙為20mm左右。入口和出口束流都是平行束?？偸鱾鬏斁仃囋? = 0.086,化6 = -0.013,即雖然光路不是完全消色差，其色散也是很小的。前文的公式中所計(jì)算 的邊緣角小于零，而本設(shè)計(jì)的&和03值大于零也可基本上實(shí)現(xiàn)消色差。圖中1為偏轉(zhuǎn)磁鐵，2 為X方向束流包絡(luò)，3為Y方向束流包絡(luò)，4為束流中屯、軌跡。圖1中的束流中屯、軌跡為曲線(xiàn)，在 模擬計(jì)算時(shí)，將其設(shè)為直線(xiàn)。
[0036] 采用4組偏轉(zhuǎn)磁鐵系統(tǒng)的模擬計(jì)算光路如圖4所示，該光路可用于電子螺旋加速器 (可參見(jiàn)中國(guó)專(zhuān)利申請(qǐng)201410202889.1 )，其束流包絡(luò)的大小得到很好的控制。束流傳輸矩 陣元Ri6 = 0.025,化6 = 0.015,即經(jīng)過(guò)多次偏轉(zhuǎn)后，色差項(xiàng)變小。
[0037] 實(shí)施例2
[0038] 對(duì)于很大發(fā)射度的束流偏轉(zhuǎn)，需要采用大磁極間隙對(duì)束流進(jìn)行偏轉(zhuǎn)，圖5所示的束 流光路包絡(luò)圖采用的磁極間隙為700mm。圖中1為偏轉(zhuǎn)磁鐵，2為束流偏轉(zhuǎn)的X方向包絡(luò)，3為Y 方向束流包絡(luò)，4為束流中屯、軌跡。
[0039] 對(duì)于大磁極間隙，其非線(xiàn)性邊緣場(chǎng)的影響突出。由于偏轉(zhuǎn)系統(tǒng)僅通過(guò)邊緣角實(shí)現(xiàn) 消色差的功能，如果偏轉(zhuǎn)角度a較小時(shí)，所需要的邊緣角很大，雖然能夠?qū)崿F(xiàn)X方向的消色差 和束流包絡(luò)的控制，但對(duì)Y方向產(chǎn)生很大的散焦作用，Y方向束流包絡(luò)擴(kuò)散非常大。為此，本 實(shí)施例采用的偏轉(zhuǎn)角度a為90度，消色差邊緣角阮和抗為-52.07度，01和抗為零，磁鐵偏轉(zhuǎn)半 徑為1.59米，偏轉(zhuǎn)磁場(chǎng)場(chǎng)指數(shù)為n=l.027。束流傳輸矩陣元Ri6和R26為零，即實(shí)現(xiàn)了束流的 完全消色差。
[0040] 顯然，本領(lǐng)域的技術(shù)人員可W對(duì)本發(fā)明進(jìn)行各種改動(dòng)和變型而不脫離本發(fā)明的精 神和范圍。運(yùn)樣，倘若對(duì)本發(fā)明的運(yùn)些修改和變型屬于本發(fā)明權(quán)利要求及其同等技術(shù)的范 圍之內(nèi)，則本發(fā)明也意圖包含運(yùn)些改動(dòng)和變型在內(nèi)。
【主權(quán)項(xiàng)】
1. 一種消色差雙磁鐵偏轉(zhuǎn)裝置，其特征在于:包括兩個(gè)對(duì)稱(chēng)設(shè)置的偏轉(zhuǎn)磁鐵，束流從兩 個(gè)偏轉(zhuǎn)磁鐵相對(duì)的磁極面之間的空間范圍內(nèi)穿過(guò)，第一偏轉(zhuǎn)磁鐵的出口邊緣角化、第二偏 轉(zhuǎn)磁鐵的入口邊緣角03實(shí)現(xiàn)消色差功能，第一偏轉(zhuǎn)磁鐵的入口邊緣角&、第二偏轉(zhuǎn)磁鐵的出 口邊緣角化對(duì)束流進(jìn)行橫向聚焦，實(shí)現(xiàn)束流的匹配傳輸。2. 如權(quán)利要求1所述的消色差雙磁鐵偏轉(zhuǎn)裝置，其特征在于:所述的兩個(gè)偏轉(zhuǎn)磁鐵形狀 相同，第一偏轉(zhuǎn)磁鐵的出口邊緣角&與第二偏轉(zhuǎn)磁鐵的入口邊緣角抗大小相等。3. 如權(quán)利要求1所述的消色差雙磁鐵偏轉(zhuǎn)裝置，其特征在于:所述的偏轉(zhuǎn)磁鐵的邊緣角 與束流的偏轉(zhuǎn)角度為實(shí)現(xiàn)完全消色差應(yīng)滿(mǎn)足如下關(guān)系： (cos(exa)-l)tan02= εχ8?η(εχα) 式中， 怎二Vl - rhn為偏轉(zhuǎn)磁鐵的場(chǎng)梯度指數(shù); α為偏轉(zhuǎn)磁鐵對(duì)束流的偏轉(zhuǎn)角度； &為第一偏轉(zhuǎn)磁鐵的出口邊緣角； 當(dāng)η = 0時(shí)， 02 =曰/2-31。4. 如權(quán)利要求1或2所述的消色差雙磁鐵偏轉(zhuǎn)裝置，其特征在于：當(dāng)需要對(duì)小發(fā)射度束 流進(jìn)行多次偏轉(zhuǎn)傳輸時(shí)，沿束流傳輸線(xiàn)多次布置所述的兩個(gè)對(duì)稱(chēng)設(shè)置的偏轉(zhuǎn)磁鐵，每組雙 磁鐵偏轉(zhuǎn)裝置不必實(shí)現(xiàn)完全消色差，傳輸矩陣色差項(xiàng)小于0.1即可使整個(gè)光路的色散效應(yīng) 忽略。5. 如權(quán)利要求1或2所述的消色差雙磁鐵偏轉(zhuǎn)裝置，其特征在于:針對(duì)大發(fā)射度的束流 偏轉(zhuǎn)，通過(guò)增加兩個(gè)偏轉(zhuǎn)磁鐵相對(duì)的磁極面之間的距離實(shí)現(xiàn)對(duì)束流的偏轉(zhuǎn)。
【文檔編號(hào)】H05H7/04GK105939566SQ201610231916
【公開(kāi)日】2016年9月14日
【申請(qǐng)日】2016年4月14日
【發(fā)明人】李金海, 王思力
【申請(qǐng)人】中國(guó)原子能科學(xué)研究院