一種調(diào)節(jié)泵浦光與單共振光學參量腔模式匹配的方法
【專利摘要】本發(fā)明提供了一種調(diào)節(jié)泵浦光與單共振光學參量腔模式匹配的方法，此方法包括以下步驟：調(diào)節(jié)信號光與光學參量腔模式匹配；鎖定光學參量腔，獲得信號光的倍頻光輸出；調(diào)節(jié)倍頻光與輔助的非簡并光學腔模式匹配；從另一個方向上調(diào)節(jié)泵浦光與非簡并光學腔模式匹配；獲得泵浦光與光學參量腔模式匹配。該方法操作方便、匹配精度高、結(jié)果直觀，具有很好的實用價值。
【專利說明】一種調(diào)節(jié)栗浦光與單共振光學參量腔模式匹配的方法

【技術(shù)領(lǐng)域】
[0001]本發(fā)明涉及一種調(diào)節(jié)泵浦光與單共振光學參量腔模式匹配的方法，具體是一種利用一個非簡并光學腔作為輔助模式匹配腔，將非共振光束與光學參量腔的模式匹配轉(zhuǎn)換為光束與輔助腔模式匹配的方法。

【背景技術(shù)】
[0002]壓縮態(tài)光場是一種非常重要的非經(jīng)典光場，可以應(yīng)用于引力波的探測、光學精密測量、糾纏態(tài)光場的產(chǎn)生、量子通訊等研究領(lǐng)域。尤其在量子通訊方面，兩個單模壓縮態(tài)光場或者一個雙模壓縮態(tài)光場可用來產(chǎn)生糾纏光，糾纏光作為量子信息的基礎(chǔ)和核心，可以完成量子糾纏交換、超微弱信息的量子傳輸、量子保密通信、量子密集編碼和量子離物傳態(tài)等量子通信領(lǐng)域的重要原理性實驗。
[0003]光學參量振蕩過程是獲得壓縮態(tài)光場的重要技術(shù)手段，根據(jù)光學參量振蕩腔量子噪聲的理論分析，可以得到正交分量壓縮的理論表達式(P.K.Lam, T.C.Ralph, B.C.Buchlerer al., Optimizat1n and transfer of vacuum squeezing from an optical parametricoscillator, J.0pt.B:Quantum Semiclass.0pt.1 (1999) 469-474)如下:
4JP/Pih
[0004]Var = 1- η^η?Αη^-....................................rj(a)
(Q/ry+ii + yfpTp；)
[0005]其中，Il _是光學參量振蕩腔的逃逸效率，同等條件下，逃逸效率越高，獲得的壓縮度越高。逃逸效率為光學參量振蕩腔輸出耦合透射率與總損耗的比值，對于固定的輸出耦合透射率，光學參量腔的內(nèi)腔損耗越小，逃逸效率越高。而內(nèi)腔損耗不僅與腔內(nèi)光學元件的質(zhì)量，而且與信號光與光學參量腔的模匹配效率有關(guān)。模匹配效率越高，逃逸效率越高，壓縮度越高。因此，信號光的模式匹配效率的提高是獲得高質(zhì)量壓縮的關(guān)鍵。從公式(a)可知，另一個影響壓縮度的參數(shù)是光學參量腔的閾值Pth，光學參量振蕩腔的閾值越高，獲得同樣的參量增益需要的泵浦功率越高，而泵浦功率的提高會導致非線性晶體的熱效應(yīng)加劇，影響壓縮光的獲得。同時需要提高泵浦光的功率來滿足經(jīng)典增益的要求，為泵浦激光器提出更高要求。在其它條件相同的情況下，光學參量腔的閾值Pth和泵浦光與光學參量腔的匹配效率有關(guān)，泵浦光與光學參量腔的匹配效率越高，光學參量腔的閾值越低，越容易獲得高壓縮度光。另外，如果泵浦光與光學參量腔的模式匹配效率不高，泵浦光可能會激發(fā)光學參量腔內(nèi)的高階橫模振蕩，影響泵浦光與基模信號光相互作用的效率。因此，獲得高效率的泵浦光與光學參量腔模式匹配是獲得高質(zhì)量壓縮的另一個關(guān)鍵因素。
[0006]信號光在光學參量腔中振蕩，因而掃描腔長透射信號的精細度較高，可以觀察主模強度占所有模式強度的比例，得到模式匹配效率。通過選用合適的透鏡組和調(diào)整信號光的方向使模式匹配效率達到最大，一般要求模式匹配效率大于99%。在單共振光學參量腔中，泵浦光在光學參量腔中不共振(一般為雙次通過)，透射信號的精細度很低，形狀如圖1所示，匹配不好導致的小模被淹沒在主模中，不能直接觀察透射信號得到模式匹配效率的大小。
[0007]現(xiàn)有技術(shù)中，研究人員通常會先更換一組對泵浦光共振的光學參量腔腔鏡(該腔中泵浦光的精細度高)，然后選用合適的透鏡組和調(diào)整泵浦光的方向使模式匹配效率達到最大，匹配好后再換回對泵浦光不共振的腔鏡。更換腔鏡不僅麻煩，而且更換過程中腔長難免變化，影響實際的模式匹配效率。
[0008]現(xiàn)有技術(shù)的另一種方法是在同樣的泵浦功率下，觀察光學參量腔的經(jīng)典增益大小，經(jīng)典增益越高，表明泵浦光與光學參量腔的模式匹配效率越高。該方法的缺陷是只能比較調(diào)節(jié)過程中模式匹配效率的相對大小(比如模式匹配效率是提高還是降低)，而并不知道絕對模式匹配效率的值(是否達到99%)，調(diào)節(jié)過程盲目。因而，不僅操作過程繁瑣，而且對模式匹配效率的衡量不直觀。
[0009]本發(fā)明提出一種調(diào)節(jié)泵浦光與單共振光學參量腔模式匹配的方法，可以在不更換光學參量腔腔鏡的情況下，利用輔助的非簡并光學腔，并能通過觀察輔助腔的透射信號直接獲得模式匹配效率的數(shù)值，獲得泵浦光與光學參量腔高效率的模式匹配。具有簡單、精確、直觀等優(yōu)點，具有重要的應(yīng)用價值。


【發(fā)明內(nèi)容】

:
[0010]本發(fā)明的目的是提供一種簡便、精確、直觀地調(diào)節(jié)泵浦光與單共振光學參量腔模式匹配的方法。
[0011]本發(fā)明的核心思想是把調(diào)節(jié)光學參量腔中非共振的泵浦光束的模式匹配轉(zhuǎn)化為調(diào)節(jié)泵浦光束與共振輔助的非簡并光學腔的模式匹配。首先，采用放置在信號光光路中的透鏡組變換信號光的參數(shù)，使信號光與光學參量腔實現(xiàn)模式匹配；然后，鎖定光學參量腔的腔長使信號光在光學參量腔內(nèi)共振增強，獲得信號光的倍頻光輸出；用一個非簡并光學腔作為輔助腔，將光學參量腔輸出的倍頻光注入非簡并光學腔，并用透鏡組變換倍頻光的參數(shù)使倍頻光與非簡并光學腔實現(xiàn)模式匹配；將泵浦光從輔助腔的另一邊注入輔助腔，并用透鏡組變換泵浦光光束參數(shù)，使泵浦光與輔助腔實現(xiàn)模式匹配；由于泵浦光與倍頻光的波長相等，根據(jù)光路可逆性原理，即實現(xiàn)泵浦光與光學參量腔模式匹配。
[0012]本發(fā)明提供了一種調(diào)節(jié)泵浦光與單共振光學參量腔模式匹配的方法，其特征在于包括以下步驟:
[0013]I)、用放置在光學參量腔前信號光光路中的第一透鏡組變換信號光在光學參量腔內(nèi)的模式尺寸，使信號光與光學參量腔的本征模實現(xiàn)模式匹配。
[0014]在光學參量腔前插入合適焦距的第一透鏡組，變換信號光的橫模尺寸，使其橫模模式與光學參量腔的本征模模式一致。調(diào)節(jié)第一導光鏡組，使信號光束在光學參量腔內(nèi)諧振并與其本征模完全重合，通過第一壓電陶瓷掃描光學參量腔的腔長，由第三探測器即可觀察到光學參量腔輸出激光的透射峰曲線。由于信號光是光學參量腔的共振光束，精細度較高，可以通過直接觀察透射峰各個模式的比例得到信號光與光學參量腔模式匹配的程度。在一個自由光譜區(qū)內(nèi)，當透射峰的主峰達到最高且無次峰出現(xiàn)或者次峰僅占總峰能量的I %以下時，此時即實現(xiàn)了信號光束與光學參量腔的模式匹配。
[0015]2)、鎖定光學參量腔的腔長，使光學參量腔的腔長在信號光的頻率上滿足諧振增強條件，獲得信號光的的倍頻光輸出。
[0016]鎖定光學參量腔的腔長后,光學參量腔內(nèi)信號光的功率密度較高,在光學參量腔內(nèi)的非線性晶體中發(fā)生相互作用，獲得信號光的倍頻光輸出，該倍頻光的波長與泵浦光的波長相同，光束參數(shù)(腰斑、發(fā)散角)與泵浦光最佳模式匹配時的光束參數(shù)相同。
[0017]3)、將光學參量腔鎖定后獲得的倍頻光導入一個輔助的非簡并光學腔，用放置在光學參量腔和非簡并光學腔之間的第二透鏡組變換倍頻光在非簡并光學腔內(nèi)的模式尺寸，使倍頻光與非簡并光學腔的本征模實現(xiàn)模式匹配。
[0018]選取所有腔鏡都對泵浦光高反的非簡并光學腔作為輔助腔，因而輔助腔對泵浦光(和倍頻光)的精細度都很高，可以通過直接觀察透射峰各個模式的比例得到信號光與光學參量腔模式匹配的程度。在光學參量腔后插入合適焦距的第二透鏡組，變換倍頻光束的橫模尺寸，使其橫模模式與輔助腔的本征模模式一致。調(diào)節(jié)第二導光鏡組，使倍頻光束在輔助腔內(nèi)諧振并與其本征模完全重合，通過第二壓電陶瓷掃描輔助腔的腔長，由第一探測器即可觀察到輔助腔輸出激光的透射峰曲線。在一個自由光譜區(qū)內(nèi)，當透射峰的主峰達到最高且無次峰出現(xiàn)或者次峰僅占總峰能量的1%以下時，此時即實現(xiàn)了倍頻光束與輔助腔的模式匹配。
[0019]4)、用放置在非簡并光學腔另一端的第三透鏡組變換泵浦光在非簡并光學腔內(nèi)的模式尺寸，使泵浦光與非簡并光學腔的本征模實現(xiàn)模式匹配。
[0020]在輔助腔的另一端，泵浦光的入射光路上插入合適焦距的第三透鏡組，變換泵浦光束的橫模尺寸，使其橫模模式與輔助腔的本征模模式一致。調(diào)節(jié)導第三光鏡組，使泵浦光束在輔助腔內(nèi)諧振并與其本征模完全重合，通過第二壓電陶瓷掃描輔助腔的腔長，由第二探測器即可觀察到輔助腔輸出激光的透射峰曲線。在一個自由光譜區(qū)內(nèi)，當透射峰的主峰達到最高且無次峰出現(xiàn)或者次峰僅占總峰能量的1%以下時，此時即實現(xiàn)了泵浦光束與輔助腔的模式匹配。
[0021]5)、泵浦光與倍頻光波長相等，根據(jù)光路可逆性原理可知，泵浦光與光學參量腔的本征模實現(xiàn)了模式匹配。
[0022]所述的光學參量振蕩腔是兩鏡腔、三鏡腔或四鏡腔等。
[0023]所述的光學參量振蕩腔內(nèi)包含光學非線性晶體。非線性晶體用于泵浦光和信號光非線性相互作用獲得壓縮光。同時，在泵浦光與光學參量腔模式匹配時用作倍頻晶體。
[0024]所述的在步驟I)、步驟3)和步驟4)實現(xiàn)模式匹配時所采用的透鏡組是一個或者多個透鏡的組合。需要根據(jù)原光束的參數(shù)和目標光束的參數(shù)進行透鏡組的選取，使原光束經(jīng)過透鏡組變換后的光束與腔本征模的的腰斑大小相等，位置重合。
[0025]通過該方法的實施，可以把調(diào)節(jié)光學參量腔中非共振的泵浦光束的模式匹配轉(zhuǎn)化為調(diào)節(jié)泵浦光束與共振輔助腔的模式匹配。具有簡便、高效和精確等優(yōu)點，對獲得高質(zhì)量壓縮光輸出具有重要意義。
[0026]本發(fā)明所述的調(diào)節(jié)泵浦光與單共振光學參量腔模式匹配的方法與傳統(tǒng)的方法相比具有以下優(yōu)點:
[0027](I)與更換對泵浦光高反的腔鏡進行模式匹配的方法相比，該方法不需要更換光學參量腔的腔鏡，而是將不易觀察模式匹配效率的非共振模與光學參量腔匹配轉(zhuǎn)換為非共振模與輔助腔的模式匹配，避免了腔鏡更換過程中光學參量腔腔長的變化，具有調(diào)節(jié)簡便和精確的優(yōu)點。
[0028](2)與觀察光學參量腔的經(jīng)典增益進行模式匹配的方法相比，該方法可以直接讀出模式匹配效率的高低，具有直觀和高效的優(yōu)點。

【專利附圖】

【附圖說明】
[0029]圖1是掃描光學參量腔時，泵浦光束的透射峰曲線
[0030]圖2是利用非簡并三鏡光學腔作為輔助腔，調(diào)節(jié)泵浦光束與兩鏡光學參量腔模式匹配，及信號光、泵浦光產(chǎn)生的裝置示意圖
[0031]圖3是實施例1中，掃描三鏡非簡并光學腔時，倍頻光的透射峰曲線
[0032]圖4是利用非簡并兩鏡光學腔作為輔助腔，調(diào)節(jié)泵浦光束與四鏡光學參量腔模式匹配，及信號光、泵浦光產(chǎn)生的裝置示意圖
[0033]圖中:1_光學參量腔,2-信號光,3-泵浦光,4-第一透鏡組,5-第一導光鏡組，6-非線性晶體，7-信號光的倍頻光，8-雙色分束鏡，9-第二透鏡組，10-第二導光鏡組，11-非簡并光學腔，12-第三導光鏡組，13-第三透鏡組，14-第一壓電陶瓷，15-第二壓電陶瓷，16-第一探測器，17-第二探測器，18-第一折疊鏡，19-第二折疊鏡，20-第三探測器，21-激光器，22-光學分束器，23-倍頻腔。

【具體實施方式】
[0034]下面結(jié)合附圖和實施例，對本發(fā)明的【具體實施方式】做出進一步詳細說明。以下實施例用于說明本發(fā)明，但不用來限制本發(fā)明的范圍。
[0035]實施例1.利用非簡并三鏡光學腔作為輔助腔，調(diào)節(jié)泵浦光束與兩鏡光學參量腔模式匹配，及信號光、泵浦光產(chǎn)生的裝置，如圖2所示。
[0036]激光器21輸出的光束經(jīng)光學分束器22后成為兩束光,一束作為光學參量腔I的信號光2，另一束注入倍頻腔23，得到二倍頻輸出，作為光學參量腔I的泵浦光3。激光器21的輸出波長為1064nm，二倍頻的波長為532nm。調(diào)節(jié)泵浦光3與光學參量腔I模式匹配的步驟如下:首先，在光學參量腔I前的信號光2光路中加入第一透鏡組4和第一導光鏡組5，第一透鏡組4用來調(diào)整信號光2在光學參量腔I中的腰斑位置和尺寸，選取不同焦距的透鏡組合將信號光2的參數(shù)變換為與光學參量腔I的本征模相同。第一導光鏡組5用來調(diào)整信號光2的傳播方向與光學參量腔I的本征模重合。通過第一壓電陶瓷14掃描光學參量腔I的腔長，由第三探測器20即可觀察到光學參量腔I輸出激光的透射峰曲線。在一個自由光譜區(qū)內(nèi)，當透射峰的主峰達到最高且無次峰出現(xiàn)或者次峰僅占總峰能量的1%以下時，此時即實現(xiàn)了信號光束2與光學參量腔I的模式匹配。光學參量腔I由兩個凹面鏡和一塊PPKTP晶體6組成，作為非線性晶體。兩個凹面鏡的曲率半徑均為50mm，PPKTP晶體6尺寸為l*2*10mm，光學參量腔I的腔長為102.8mm，對應(yīng)的本征模半徑為34 μ m，位于光學參量腔I的中間。第一透鏡組4包括焦距為-150mm和200mm的透鏡各一片。第一導光鏡組5由兩片對信號光2高反(45度)的平面鏡組成,調(diào)節(jié)第一導光鏡組5使信號光2和光學參量腔I實現(xiàn)最佳模式匹配，匹配效率大于99%。然后，用PDH穩(wěn)頻方法將光學參量腔I的腔長鎖定到信號光2的共振峰上，此時光學參量腔有倍頻光7輸出，倍頻光7的波長與泵浦光3的波長相等。再次，在光學參量腔I后加入雙色分束鏡8將倍頻光7與剩余信號光2分開。在倍頻光光路中加入第二透鏡組9、第二導光鏡組10和非簡并光學腔11,第二透鏡組9用來調(diào)整倍頻光7在非簡并光學腔11中的腰斑位置和尺寸，選取不同焦距的透鏡組合將倍頻光7的參數(shù)變換為與非簡并光學腔11的本征模相同。第二導光鏡組10用來調(diào)整倍頻光7的傳播方向與非簡并光學腔11的本征模重合。非簡并光學腔11用作模式匹配的輔助腔，它是由兩個平面鏡和一個凹面鏡組成的三鏡環(huán)形腔，凹面鏡的曲率半徑為lm，非簡并光學腔11的腔長為450mm，腔內(nèi)腰斑半徑為426 μ m。第二透鏡組9包括焦距為-100mm和200mm的透鏡各一片。第二導光鏡組10由兩片對信號光的倍頻光7高反(45度)的平面鏡組成。利用第一折疊鏡18將透射光導入第一探測器16，調(diào)節(jié)第二導光鏡組10，通過第二壓電陶瓷15掃描非簡并光學腔11的腔長，使倍頻光7與非簡并光學腔11的模式匹配效率最高，圖3是倍頻光7與非簡并光學腔11的模式匹配結(jié)果，模式匹配效率大于99%。最后，用第三導光鏡組12將泵浦光3從另一方向?qū)敕呛啿⒐鈱W腔11中，在泵浦光3的光路中插入第三透鏡組13，利用第二折疊鏡19將透射光導入第二探測器17，調(diào)節(jié)第三透鏡組13的參數(shù)和調(diào)節(jié)第三導光鏡組12，通過第二壓電陶瓷15掃描非簡并光學腔11的腔長，使泵浦光3與非簡并光學腔11的模式匹配效率最高，即獲得泵浦光3與光學參量腔I的模式匹配。第三透鏡組13包括焦距為150mm和-1OOmm的透鏡各一片。
[0037]實施例2.利用非簡并兩鏡光學腔作為輔助腔，調(diào)節(jié)泵浦光束與四鏡光學參量腔模式匹配，及信號光、泵浦光產(chǎn)生的裝置，如圖4所示。
[0038]激光器21輸出的光束經(jīng)光學分束器22后成為兩束光,一束作為光學參量腔I的信號光2，另一束注入倍頻腔23，得到二倍頻輸出，作為光學參量腔I的泵浦光3。激光器21的輸出波長為1064nm，二倍頻的波長為532nm。調(diào)節(jié)泵浦光3與光學參量腔I模式匹配的步驟如下:首先，在光學參量腔I前的信號光2光路中加入第一透鏡組4和第一導光鏡組5，第一透鏡組4用來調(diào)整信號光2在光學參量腔I中的腰斑位置和尺寸，選取不同焦距的透鏡組合將信號光2的參數(shù)變換為與光學參量腔I的本征模相同。第一導光鏡組5用來調(diào)整信號光2的傳播方向與光學參量腔I的本征模重合。通過第一壓電陶瓷14掃描光學參量腔I的腔長，由第三探測器20即可觀察到光學參量腔I輸出激光的透射峰曲線。在一個自由光譜區(qū)內(nèi)，當透射峰的主峰達到最高且無次峰出現(xiàn)或者次峰僅占總峰能量的1%以下時，此時即實現(xiàn)了信號光束2與光學參量腔I的模式匹配。光學參量腔I由兩個凹面鏡、兩個平面鏡和一塊LiNbO3晶體6組成，作為非線性晶體。兩個凹面鏡的曲率半徑均為100mm，光學參量腔I的總腔長為622.8mm，兩凹面鏡之間的距離為108mm，對應(yīng)的本征模半徑為25 μ m，LiNbO3晶體6尺寸為3*3*12mm，位于光學參量腔I中兩個凹面鏡的中間。第一透鏡組4包括焦距為-150mm和150mm的透鏡各一片。第一導光鏡組5由兩片對信號光2高反(45度)的平面鏡組成，調(diào)節(jié)第一導光鏡組5使信號光2和光學參量腔I實現(xiàn)最佳模式匹配，匹配效率大于99%。然后，用TOH穩(wěn)頻方法將光學參量腔I的腔長鎖定到信號光2的共振峰上，此時光學參量腔有倍頻光7輸出，倍頻光7的波長與泵浦光3的波長相等。再次，在光學參量腔I后加入雙色分束鏡8將倍頻光7與剩余信號光2分開。在倍頻光光路中加入第二透鏡組9、第二導光鏡組10和非簡并光學腔11，第二透鏡組9用來調(diào)整倍頻光7在非簡并光學腔11中的腰斑位置和尺寸，選取不同焦距的透鏡組合將倍頻光7的參數(shù)變換為與非簡并光學腔11的本征模相同。第二導光鏡組10用來調(diào)整倍頻光7的傳播方向與非簡并光學腔11的本征模重合。非簡并光學腔11用作模式匹配的輔助腔，它是由兩個凹面鏡組成的兩鏡非簡并光學腔，兩凹面鏡的曲率半徑均為50m，非簡并光學腔11的腔長為103mm。第二透鏡組9包括焦距為_200mm和200mm的透鏡各一片。第二導光鏡組10由兩片對信號光2高反(45度)的平面鏡組成。利用第一折疊鏡18將透射光導入第一探測器16，調(diào)節(jié)第二導光鏡組10，通過第二壓電陶瓷15掃描非簡并光學腔11的腔長，使倍頻光7與非簡并光學腔11的模式匹配效率最高，大于99%。最后，用第三透鏡組13將泵浦光3從另一方向?qū)敕呛啿⒐鈱W腔11中，在泵浦光3的光路中插入第三透鏡組13，利用第二折疊鏡19將透射光導入第二探測器17，調(diào)節(jié)第三透鏡組13的參數(shù)和調(diào)節(jié)第三導光鏡組12，通過第二壓電陶瓷15掃描非簡并光學腔11的腔長，使泵浦光3與非簡并光學腔11的模式匹配效率最高，大于99%。即獲得泵浦光3與光學參量腔I的模式匹配。第三透鏡組13包括焦距為200mm和-1OOmm的透鏡各一片。
[0039]上述實施例只是給出了最簡單的利用三鏡和兩鏡非簡并光學腔調(diào)節(jié)泵浦光與兩鏡和四鏡單共振光學參量腔的方法，并沒有描述所有的可能。實際上，還可以用其它腔形非簡并光學腔調(diào)節(jié)其它腔形的單共振光學參量腔，即為本發(fā)明所涵蓋的范圍。
[0040]以上所述僅是本發(fā)明的優(yōu)選實施方式，應(yīng)當指出，對于本【技術(shù)領(lǐng)域】的技術(shù)人員來說，在不脫離本發(fā)明技術(shù)原理的前提下，還可以做出若干改進和替換，這些改進和替換也應(yīng)視為本發(fā)明的保護范圍。
【權(quán)利要求】
1.一種調(diào)節(jié)泵浦光與單共振光學參量腔模式匹配的方法，其特征在于，包括以下步驟:1)、用放置在光學參量腔(I)前信號光(2)光路中的第一透鏡組(4)變換信號光(2)在光學參量腔(I)內(nèi)的模式尺寸，使信號光(2)與光學參量腔(I)的本征模實現(xiàn)模式匹配； 2)、鎖定光學參量腔(I)的腔長，使光學參量腔(I)的腔長在信號光(2)的頻率上滿足諧振增強條件，獲得信號光(2)的倍頻光(7)輸出； 3)、將光學參量腔(I)鎖定后獲得的倍頻光(7)導入一個輔助的非簡并光學腔(11)，用放置在光學參量腔(I)和非簡并光學腔(11)之間的第二透鏡組(9)變換倍頻光在非簡并光學腔(Ii)內(nèi)的模式尺寸，使倍頻光(X)與非簡并光學腔(Ii)的本征模實現(xiàn)模式匹配；4)、用放置在非簡并光學腔(11)另一邊的第三透鏡組(13)變換泵浦光(3)在非簡并光學腔(11)內(nèi)的模式尺寸，使泵浦光(3)與非簡并光學腔(11)的本征模實現(xiàn)模式匹配； 5)、泵浦光(3)與倍頻光(7)波長相等，根據(jù)光路可逆性原理可知，泵浦光(3)與光學參量腔(I)的本征模實現(xiàn)了模式匹配。
2.如權(quán)利要求1所述的一種調(diào)節(jié)泵浦光與單共振光學參量腔模式匹配的方法，其特征在于，所述的光學參量振蕩腔(I)是兩鏡腔、三鏡腔或者其它多鏡腔。
3.如權(quán)利要求1所述的一種調(diào)節(jié)泵浦光與單共振光學參量腔模式匹配的方法，其特征在于，所述的光學參量振蕩腔(I)內(nèi)包含光學非線性晶體(6)。
4.如權(quán)利要求1所述的一種調(diào)節(jié)泵浦光與單共振光學參量腔模式匹配的方法，其特征在于，在步驟I)、步驟3)和步驟4)實現(xiàn)模式匹配時所采用的透鏡組是一個或者多個透鏡的組合。
5.如權(quán)利要求1所述的一種調(diào)節(jié)泵浦光與單共振光學參量腔模式匹配的方法，其特征在于，所述的非簡并光學腔(11)是兩鏡腔、三鏡腔或者其它多鏡腔。
【文檔編號】H01S3/102GK104167659SQ201410452706
【公開日】2014年11月26日 申請日期:2014年9月5日 優(yōu)先權(quán)日:2014年9月5日
【發(fā)明者】鄭耀輝, 彭堃墀 申請人:山西大學