專利名稱：激光脈沖展寬與壓縮裝置的制作方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本實用新型涉及強激光，特別是一種激光脈沖展寬與壓縮裝置。該裝置可以應(yīng)用于高強度超快激光技術(shù)、超短脈沖激光微加工和泵浦-探測技術(shù)等生物、物理和化學(xué)研究領(lǐng)域。
背景技術(shù)：
在過去的幾十年里，飛秒脈沖激光技術(shù)獲得了巨大的發(fā)展。利用鎖模技術(shù)和啁啾脈沖放大(chirped pulse amplification，簡稱CPA)技術(shù)的摻鈦藍(lán)寶石(Tisapphire)激光器系統(tǒng)，已經(jīng)可以獲得幾十飛秒、太瓦(TW)級臺式化的超強超短激光脈沖。這種超強超短激光脈沖是高次諧波、等離子體通道和阿秒脈沖產(chǎn)生等許多強場激光物理基礎(chǔ)研究中的重要工具。飛秒化學(xué)、生物醫(yī)學(xué)、泵浦-探測和飛秒激光微加工等研究也需要這種高強度的超短激光脈沖作為光源。
我們知道，原子和分子的運動在皮秒和飛秒量級，但是不同的介質(zhì)，不同的物理效應(yīng)，介質(zhì)響應(yīng)時間的長短是不同的。因此對于不同的物理效應(yīng)與不同的介質(zhì)，存在最佳的作用激光脈沖寬度。實驗研究表明在飛秒激光微加工中，不同脈沖寬度的激光入射對于微加工的結(jié)果影響很大。然而以往的實驗所用的展寬脈沖僅僅通過調(diào)節(jié)光柵間距獲得。獲得的脈沖激光的光譜沒有變窄，且脈沖帶有啁啾，這會對實驗的結(jié)果有影響。在錐形輻射和高次諧波等強激光物理研究中發(fā)現(xiàn)了脈沖寬度對于實驗結(jié)果的影響。所以能夠產(chǎn)生一種脈沖寬度可以調(diào)節(jié)的沒有啁啾的強激光超短脈沖具有很大的意義。
在過去的幾十年里，利用光纖、塊狀材料和空心光纖等介質(zhì)展寬光譜與啁啾鏡補償色散的腔外壓縮技術(shù)已經(jīng)可以獲得幾倍壓縮比的壓縮脈沖。利用負(fù)啁啾脈沖在光纖中傳輸時的光譜壓縮效應(yīng)也已經(jīng)可以獲得幾十倍的展寬脈沖。然而，由于光纖的限制，目前這種脈沖展寬只限于很低能量入射的激光脈沖[參考文獻(xiàn)Opt.Lett.25，7(2000)445-447]。另外，有人也提出了利用非線性晶體頻率轉(zhuǎn)換的方法來壓縮光譜和展寬脈沖[參考文獻(xiàn)物理學(xué)報，53，1(2004)93-98]。但是，這種方法涉及非線性晶體的相位匹配和頻率變換，從而轉(zhuǎn)換效率很低，而且裝置結(jié)構(gòu)復(fù)雜。
最近已有利用充氣盒和塊狀介質(zhì)來展寬光譜并且通過色散補償來壓縮脈沖的報道。但是也只是壓縮脈沖，而沒有提供一種不僅可以展寬光譜與壓縮脈沖而且可以壓縮光譜與展寬脈沖的高能量超短脈沖激光裝置。

發(fā)明內(nèi)容
本實用新型的目的是要針對上述利用充氣盒和塊狀介質(zhì)只展寬光譜與壓縮脈沖，利用非線性晶體只壓縮光譜與展寬脈沖的不足，提供一種激光脈沖展寬與壓縮裝置，該裝置應(yīng)既可以展寬光譜與壓縮脈沖，又可以壓縮光譜與展寬脈沖的；可以解決利用非線性晶體展寬脈沖技術(shù)中的轉(zhuǎn)換效率低下，結(jié)構(gòu)復(fù)雜的不足；還解決了利用光纖入射脈沖能量低的限制。
本實用新型的技術(shù)解決方案如下一種激光脈沖展寬與壓縮裝置，其特征在于它由超短脈沖激光器、啁啾控制系統(tǒng)、能量控制系統(tǒng)、非線性作用系統(tǒng)、色散補償系統(tǒng)和測試系統(tǒng)組成，沿所述的超短脈沖激光器的激光光束的輸出方向依次是啁啾控制系統(tǒng)、能量控制系統(tǒng)、由聚焦透鏡、非線性介質(zhì)和凹面反射鏡組成的非線性作用系統(tǒng)，所述的色散補償系統(tǒng)包括一插入反射鏡、楔形玻璃對和啁啾鏡對，所述的楔形玻璃對位于插入反射鏡插入光路時所述的插入反射鏡的反射光方向；所述的啁啾鏡對位于光路中；所述的測試系統(tǒng)的構(gòu)成是在所述的凹面反射鏡的輸出光路中與光路成45°設(shè)置第一分束片，在該第一分束片的反射光方向有一光柵光譜儀，在所述的楔形玻璃對和所述的啁啾鏡對的輸出光路的交叉點設(shè)有第二分束片，在該第二分束片的非主激光脈沖輸出方向有激光脈沖形狀和位相測量裝置。
所述的超短脈沖激光器為鈦寶石飛秒激光器。
所述的啁啾控制系統(tǒng)為光柵對，或棱鏡對，或可編程聲光散射濾波器。
所述的能量控制系統(tǒng)為連續(xù)衰減片，或半波片和偏振片的組合。
所述的非線性介質(zhì)為裝入氣體盒中的惰性氣體，或液體，或塊狀介質(zhì)。
所述的聚焦透鏡和凹面反射鏡之間的距離為該二者焦距之和。
所述的激光脈沖形狀和位相測量裝置為直接電場重建光譜相位干涉超短脈沖測量儀或頻率分辨光學(xué)開關(guān)測試儀。
本實用新型的原理是我們知道，根據(jù)傅立葉轉(zhuǎn)換公式，窄的激光脈沖對應(yīng)于寬的激光光譜，相反寬的激光脈沖對應(yīng)于窄的激光光譜。通常壓縮與展寬脈沖就是根據(jù)這一思路，通過展寬與壓縮激光脈沖光譜來實現(xiàn)的。本實用新型所基于的基本原理可利用以下公式來說明 此表達(dá)式為脈沖傳輸過程中影響激光光譜的自相位調(diào)制作用的表達(dá)式。其中NL表示激光在介質(zhì)中傳輸時，介質(zhì)引起的非線性相移。E(t)為激光脈沖的電場表示式。由上述公式可知，在脈沖前沿δω＜0，而在脈沖后沿δω＞0。一般而言，無啁啾和正啁啾脈沖在傳輸過程中，自相位調(diào)制(self-phasemodulation，簡稱SPM)的作用使激光的光譜展寬。對于負(fù)啁啾脈沖，激光脈沖前沿是高頻分量，后沿是低頻分量。因此SPM在前后沿的作用使光譜向中心壓縮，從而使入射激光脈沖的光譜壓縮變窄。
基于此原理，我們將一束強激光脈沖通過非線性介質(zhì)，強激光脈沖在介質(zhì)中產(chǎn)生SPM效應(yīng)，通過控制入射強激光脈沖的啁啾，即通過調(diào)節(jié)壓縮器光柵對間距等來控制出射激光脈沖的光譜是被展寬或是被壓縮，再通過適當(dāng)?shù)纳⒀a償，就可以獲得壓縮或者展寬的激光脈沖。
所述激光脈沖可以采用鈦寶石飛秒激光器等產(chǎn)生。所述啁啾脈沖控制系統(tǒng)，可以為壓縮器的光柵對，或者棱鏡對，或者是在展寬器前的商用可編程聲光散射濾波器(acousto-optic programmable dispersive filter，簡稱AOPDF)?？赏ㄟ^調(diào)節(jié)光柵對的間距或者AOPDF的二階色散量等參數(shù)來控制入射脈沖的啁啾量。能量控制系統(tǒng)可以采用連續(xù)衰減片或者半波片和偏振片組合來實現(xiàn)入射激光脈沖能量連續(xù)可調(diào)。
用于激光光譜的展寬或者壓縮的介質(zhì)，通常為氣體或者塊狀介質(zhì)，也可以為液體。氣體通常是惰性氣體放在氣體盒中。塊狀介質(zhì)通常為玻璃。
色散補償部分可以為棱鏡對或者啁啾鏡。
測試系統(tǒng)可以用直接電場重建光譜相位干涉超短脈沖測量儀(spectralphase interferometry for direct electric-field reconstruction，簡稱SPIDER)或者頻率分辨光學(xué)快門測量儀(frequency resolved optical grating，簡稱FROG)測量激光脈沖形狀和位相，用光柵光譜儀測量激光光譜。
本實用新型通過控制入射脈沖的啁啾量，調(diào)節(jié)色散控制元件可以實現(xiàn)展寬或壓縮脈沖。本實用新型具有以下一些特點(1)裝置既可以壓縮脈沖也可以展寬脈沖。通過控制入射脈沖啁啾量和調(diào)節(jié)色散控制元件的色散補償量可以調(diào)節(jié)輸出脈沖寬度。輸出脈沖無啁啾。脈沖寬度從十幾飛秒到幾百飛秒，以至皮秒均可以調(diào)節(jié)。
(2)相對于光纖，由于玻璃材料和氣體的高損傷閾值。裝置適用于微焦耳量級低能量激光脈沖，也適用于百毫焦耳量級的高能量的激光脈沖入射。
(3)此方法既適用于線偏振光也適用于圓偏振光入射，且裝置簡單易操作。而利用非線性晶體方法需要相位匹配，所以只適用于偏振光入射。而且因為非線性晶體的相位匹配要求，入射激光的入射角有嚴(yán)格要求，從而使得操作困難。
(4)相對于非線性晶體展寬脈沖的方法，此方法中激光能量幾乎沒有損失，因而轉(zhuǎn)換效率高，可以大于90％。
(5)相對于非線性晶體展寬脈沖方法，此方法的非線性作用使得輸出激光空間模式好。
(6)可以將脈沖激光分成多束，并經(jīng)過不同的非線性介質(zhì)，從而可以同步輸出不同脈沖寬度的激光脈沖。
(7)在入射脈沖能量一定情況下，還可以通過微移滑軌來移動塊狀材料在光路中的位置或者改變氣體盒內(nèi)氣體的氣壓，即可改變輸出脈沖的展寬比或壓縮比，達(dá)到微調(diào)出射脈沖寬度的目的。


圖1為本實用新型的強激光脈沖展寬及壓縮裝置結(jié)構(gòu)示意圖。
圖2為實施例中，使用本實用新型的強激光脈沖展寬與壓縮裝置，利用氬氣盒做非線性介質(zhì)獲得的展寬與壓縮激光光譜和其對應(yīng)的壓縮與展寬激光脈沖的波形。
圖中，1-超短脈沖激光器，2-輸出激光光束，3-啁啾控制系統(tǒng)，4-能量控制系統(tǒng)，5-聚焦透鏡，6、7、12、15、18、19、20-反射鏡，8-非線性介質(zhì)，9-凹面反射鏡，10-第一分束片，11-光譜儀，13-插入反射鏡，14-楔形玻璃對，16、17-啁啾鏡對，21-SPIDER，22-第二分束片。
具體實施方式
下面結(jié)合實施例和附圖對本實用新型作進(jìn)一步說明，但不應(yīng)以此限制本實用新型的保護(hù)范圍.
先請參閱圖1，圖1為本實用新型的強激光脈沖展寬及壓縮裝置實施例的結(jié)構(gòu)示意圖。由圖可見，本實用新型激光脈沖展寬與壓縮裝置，其特征在于它由超短脈沖激光器1、啁啾控制系統(tǒng)3、能量控制系統(tǒng)4、非線性作用系統(tǒng)、色散補償系統(tǒng)和測試系統(tǒng)組成，沿所述的超短脈沖激光器1的激光光束2的輸出方向依次是啁啾控制系統(tǒng)3、能量控制系統(tǒng)4、由聚焦透鏡5、非線性介質(zhì)8和凹面反射鏡9組成的非線性作用系統(tǒng)，所述的色散補償系統(tǒng)包括一插入反射鏡13、楔形玻璃對14和啁啾鏡對16、17，所述的楔形玻璃對14位于插入反射鏡13插入光路時所述的插入反射鏡13的反射光方向；所述的啁啾鏡對16、17位于光路中；所述的測試系統(tǒng)的構(gòu)成是在所述的凹面反射鏡9的輸出光路中與光路成45°設(shè)置第一分束片10，在該第一分束片10的反射光方向有一光柵光譜儀11，在所述的楔形玻璃對14和所述的啁啾鏡對16、17的輸出光路的交叉點設(shè)有第二分束片22，在該第二分束片22的非主激光脈沖輸出方向有激光脈沖形狀和位相測量裝置21。
在本實施例中入射激光脈沖2為光譜物理公司生產(chǎn)的型號為Spitfire的超短脈沖激光器1輸出。激光脈沖2寬度約50fs，中心波長800nm，光譜半高全寬約21nm如圖2(a)，重復(fù)頻率1kHz，輸出激光單脈沖能量約為0.7mJ。通過能量控制系統(tǒng)4，入射激光脈沖能量為0.5mJ。非線性作用介質(zhì)為約90cm充有氬氣的玻璃管8。激光經(jīng)1.5m焦距的薄的聚焦透鏡5聚焦在充氬氣的玻璃管8的中心位置。當(dāng)入射脈沖為無啁啾脈沖時，我們可以看到約7～8cm的絲。出射激光光譜經(jīng)過1m焦距的凹面反射鏡9準(zhǔn)直后利用光柵光譜儀11測量得到，如圖2(c)所示。激光光譜展寬到半高全寬約58nm。準(zhǔn)直后的激光束經(jīng)過一對啁啾鏡16，17補償色散可得到脈沖寬度為15fs的壓縮脈沖，如圖2(d)所示。通過調(diào)節(jié)氬氣玻璃管8內(nèi)的氣壓高低，可以調(diào)節(jié)壓縮脈沖寬度，在氣壓為1350mbar左右，獲得最佳壓縮值15fs。實驗光路及過程同前。當(dāng)入射激光脈沖負(fù)啁啾展寬到約100fs時，我們得到壓縮的激光光譜，激光半高全寬度約為9nm，如圖2(e)所示。此時，經(jīng)過楔形玻璃14補償色散，我們得到約110fs的展寬脈沖，如圖2(f)所示。輸出激光單脈沖能量均大于0.35mJ，從而獲得＞70％的轉(zhuǎn)換效率。其中能量損耗主要是BK7玻璃未布魯斯特角放置帶來的鏡面反射損耗，非線性作用過程的損耗很小。
該裝置的使用按以下幾個步驟來實現(xiàn)(一)光源采用鈦寶石飛秒激光器等超短脈沖激光系統(tǒng)1，其輸出幾十飛秒，重復(fù)頻率可以為1Hz到幾KHz可調(diào)節(jié)脈沖2。
(二)啁啾控制系統(tǒng)3調(diào)節(jié)光柵對間距，棱鏡對間距或者AOPDF色散量控制選項來控制入射激光脈沖的啁啾與啁啾量。入射激光脈沖的啁啾量大小通過SPIDER或者FROG儀器21來測量，并從輸出脈沖的相位來判斷脈沖的啁啾狀態(tài)。當(dāng)激光的光譜相位向下彎曲，即為負(fù)啁啾，當(dāng)激光的光譜相位比較平滑時即為無啁啾，當(dāng)激光的光譜相位向上彎曲即為正啁啾。根據(jù)前面公式原理表達(dá)式可知當(dāng)需要展寬光譜與壓縮脈沖時，我們調(diào)節(jié)系統(tǒng)使入射激光脈沖為無啁啾或正啁啾；當(dāng)需要壓縮光譜與展寬脈沖時，我們調(diào)節(jié)系統(tǒng)使入射激光脈沖為負(fù)啁啾，并可通過AOPDF系統(tǒng)二階色散值或者增加光柵對間距的方法來調(diào)節(jié)負(fù)啁啾量以控制光譜壓縮與脈沖展寬的比例。值得說明的是利AOPDF系統(tǒng)可以更加精確，更加方便的控制系統(tǒng)的啁啾量。
(三)能量控制系統(tǒng)4經(jīng)過啁啾控制系統(tǒng)3的激光脈沖2接著經(jīng)過由一個半波片和一個偏振片組成能量控制系統(tǒng)，通過轉(zhuǎn)動半波片可以控制輸入激光脈沖能量。由基本原理公式可以看出，通過改變能量即改變E(t)的大小，從而也可以控制激光光譜壓縮或展寬的比例。
(四)非線性作用系統(tǒng)從能量控制系統(tǒng)4出來激光進(jìn)入非線性作用系統(tǒng)。在非線性作用系統(tǒng)中，激光光譜將會被展寬或被壓縮。非線性作用系統(tǒng)由以下一些部件組成聚焦薄透鏡5；塊狀介質(zhì)或者氣體盒8；準(zhǔn)直的凹面反射鏡9；反射鏡6，7，12。能量控制系統(tǒng)4輸出的一定能量的激光光束2首先經(jīng)過一個聚焦薄透鏡5，聚焦在非線性介質(zhì)8--充有氬氣的氣體盒中并在氣體盒中成絲。其中氣體盒先經(jīng)過抽真空再往里面充氣體。激光的光譜在氬氣中由于非線性作用而被展寬或者被壓縮。若非線性介質(zhì)為塊狀介質(zhì)，我們將非線性材料固定于一個光學(xué)滑軌上，材料放于聚焦透鏡5的幾何焦點之后，可在平行于光路的方向上前后移動。需要說明的是利用塊狀材料可以提高入射激光脈沖的能量。經(jīng)過非線性介質(zhì)8后的激光再經(jīng)過凹面反射鏡9準(zhǔn)直輸出。凹面反射鏡9與聚焦薄透鏡5的間距約為兩者焦距之和。平面反射鏡6，7，12用來改變光路方向，使工作臺面更緊湊。
(五)色散補償系統(tǒng)準(zhǔn)直后的激光束輸入色散控制系統(tǒng)補償色散。色散控制系統(tǒng)可以為棱鏡對，啁啾鏡對(16，17)或者楔形玻璃14。若入射脈沖為無啁啾或正啁啾脈沖，激光光譜因介質(zhì)中的自相位調(diào)制等非線性作用被展寬，并引入正啁啾，此時我們需要調(diào)節(jié)棱鏡對的間距或者啁啾鏡(16，17)反射次數(shù)以補償正啁啾。若入射脈沖為負(fù)啁啾脈沖，經(jīng)過介質(zhì)后，激光脈沖的啁啾可能為正可為負(fù)，此時通過將滑動反射鏡片13插入光路或移出光路來選擇色散控制系統(tǒng)補償色散。若為正啁啾，則同前，將反射鏡片13移開，讓激光通過進(jìn)入棱鏡對或者啁啾鏡16、17。若為負(fù)啁啾，此時插入鏡片13，將激光反射進(jìn)楔形玻璃14來補償負(fù)啁啾，通過改變楔形玻璃14的插入深度來調(diào)節(jié)激光通過介質(zhì)長度來調(diào)節(jié)補償量。我們也可以調(diào)節(jié)入射激光脈沖啁啾控制系統(tǒng)改變?nèi)肷涿}沖啁啾量來優(yōu)化輸出。15，18，19和20為改變光路的平面反射鏡。
(六)測量系統(tǒng)要獲得色散補償好的脈沖，需要結(jié)合測量系統(tǒng)來精細(xì)調(diào)節(jié)色散控制系統(tǒng)，以實現(xiàn)近無啁啾脈沖輸出。測量系統(tǒng)可以用SPIDER或者FROG(21)來測量激光脈沖的形狀和位相。通過測量輸出脈沖相位來人工監(jiān)測并調(diào)節(jié)色散控制系統(tǒng)來優(yōu)化脈沖輸出。激光的光譜利用光柵光譜儀11來測量。10和22為分束片。
綜上所述，本實用新型通過控制入射脈沖的啁啾量，調(diào)節(jié)色散控制元件可以實現(xiàn)展寬或壓縮脈沖。本實用新型具有以下一些特點(1)裝置既可以壓縮脈沖也可以展寬脈沖。通過控制入射脈沖啁啾量和調(diào)節(jié)色散控制元件的色散補償量可以調(diào)節(jié)輸出脈沖寬度。輸出脈沖無啁啾。脈沖寬度從十幾飛秒到幾百飛秒，以至皮秒均可以調(diào)節(jié)。
(2)相對于光纖，由于玻璃材料和氣體的高損傷閾值。裝置適用于微焦耳量級低能量激光脈沖，也適用于百毫焦耳量級的高能量的激光脈沖入射。
(3)此方法既適用于線偏振光也適用于圓偏振光入射，且裝置簡單易操作。而利用非線性晶體方法需要相位匹配，所以只適用于偏振光入射。而且因為非線性晶體的相位匹配要求，入射激光的入射角有嚴(yán)格要求，從而使得操作困難。
(4)相對于非線性晶體展寬脈沖的方法，此方法中激光能量幾乎沒有損失，因而轉(zhuǎn)換效率高，可以大于90％。
(5)相對于非線性晶體展寬脈沖方法，此方法的非線性作用使得輸出激光空間模式好。
(6)可以將脈沖激光分成多束，并經(jīng)過不同的非線性介質(zhì)，從而可以同步輸出不同脈沖寬度的激光脈沖。
(7)在入射脈沖能量一定情況下，還可以通過微移滑軌來移動塊狀材料在光路中的位置或者改變氣體盒內(nèi)氣體的氣壓，即可改變輸出脈沖的展寬比或壓縮比，達(dá)到微調(diào)出射脈沖寬度的目的。
權(quán)利要求1.一種激光脈沖展寬與壓縮裝置，其特征在于它由超短脈沖激光器(1)、啁啾控制系統(tǒng)(3)、能量控制系統(tǒng)(4)、非線性作用系統(tǒng)、色散補償系統(tǒng)和測試系統(tǒng)組成，沿所述的超短脈沖激光器(1)的激光光束(2)的輸出方向依次是啁啾控制系統(tǒng)(3)、能量控制系統(tǒng)(4)、由聚焦透鏡(5)、非線性介質(zhì)(8)和凹面反射鏡(9)組成的非線性作用系統(tǒng)，所述的色散補償系統(tǒng)包括一插入反射鏡(13)、楔形玻璃對(14)和啁啾鏡對(16、17)，所述的楔形玻璃對(14)位于插入反射鏡(13)插入光路時所述的插入反射鏡(13)的反射光方向；所述的啁啾鏡對(16、17)位于光路中；所述的測試系統(tǒng)的構(gòu)成是在所述的凹面反射鏡(9)的輸出光路中與光路成45°設(shè)置第一分束片(10)，在該第一分束片(10)的反射光方向有一光柵光譜儀(11)，在所述的楔形玻璃對(14)和所述的啁啾鏡對(16、17)的輸出光路的交叉點設(shè)有第二分束片(22)，在該第二分束片(22)的非主激光脈沖輸出方向有激光脈沖形狀和位相測量裝置(21)。
2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的激光脈沖展寬與壓縮裝置，其特征在于所述的超短脈沖激光器(1)為鈦寶石飛秒激光器。
3.根據(jù)權(quán)利要求1所述的激光脈沖展寬與壓縮裝置，其特征在于所述的啁啾控制系統(tǒng)(3)為光柵對，或棱鏡對，或可編程聲光散射濾波器。
4.根據(jù)權(quán)利要求1所述的激光脈沖展寬與壓縮裝置，其特征在于所述的能量控制系統(tǒng)(4)為連續(xù)衰減片，或半波片和偏振片的組合。
5.根據(jù)權(quán)利要求1所述的激光脈沖展寬與壓縮裝置，其特征在于所述的非線性介質(zhì)(8)為裝入氣體盒中的惰性氣體，或液體，或塊狀介質(zhì)。
6.根據(jù)權(quán)利要求1所述的激光脈沖展寬與壓縮裝置，其特征在于所述的聚焦透鏡(5)和凹面反射鏡(9)之間的距離為該二者焦距之和。
7.根據(jù)權(quán)利要求1所述的激光脈沖展寬與壓縮裝置，其特征在于所述的激光脈沖形狀和位相測量裝置(21)為直接電場重建光譜相位干涉超短脈沖測量儀或頻率分辨光學(xué)開關(guān)測試儀。
專利摘要一種激光脈沖展寬與壓縮裝置，其特征在于它由超短脈沖激光器(1)、啁啾控制系統(tǒng)(3)、能量控制系統(tǒng)(4)、非線性作用系統(tǒng)、色散補償系統(tǒng)和測試系統(tǒng)組成，沿所述的超短脈沖激光器(1)的激光光束(2)的輸出方向依次是啁啾控制系統(tǒng)(3)、能量控制系統(tǒng)(4)、由聚焦透鏡(5)、非線性介質(zhì)(8)和凹面反射鏡(9)組成的非線性作用系統(tǒng)，本實用新型裝置既可以展寬光譜與壓縮脈沖，又可以壓縮光譜與展寬脈沖的；可以解決利用非線性晶體展寬脈沖技術(shù)中的轉(zhuǎn)換效率低下，結(jié)構(gòu)復(fù)雜的不足；還解決了利用光纖入射脈沖能量低的限制等問題。
文檔編號H01S3/00GK2890991SQ20062004098
公開日2007年4月18日 申請日期2006年4月12日 優(yōu)先權(quán)日2006年4月12日
發(fā)明者劉軍, 陳曉偉, 李小芳, 曾志男, 李儒新, 戴君 申請人:中國科學(xué)院上海光學(xué)精密機械研究所