專利名稱：三維小面元大地電磁連續(xù)陣列數(shù)據(jù)采集方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及地球物理勘探技術(shù)，是一種通過電場閉合方式有效地壓制和 消除噪音，在時間系列實施平面空間濾波消除靜態(tài)位移的三維小面元大地電 磁連續(xù)陣列數(shù)據(jù)采集方法。
背景技術(shù)：
目前，在油氣、礦產(chǎn)及地下水資源勘探中，大地電磁法己經(jīng)應(yīng)用很廣。 但已一直沿用單點測深(一維)或剖面測深(二維)的工作方式。 一維工作
方法，即在一個測點布設(shè)正交電磁場四分量接收裝置(Ex、 Ey、 Hx、 Hy)或 五分量接收裝置(Ex、 Ey、 Hx、 Hy、 Hz)，連續(xù)采集時間域電磁場，在室內(nèi)對 時間數(shù)據(jù)進(jìn)行傅氏變換求出每個場分量的功率譜，用功率譜進(jìn)行阻抗張量估 算，最后計算出視電阻率和相位差。二維工作方法，即在沿測線測點布設(shè)多 個正交電磁場二分量(或四分量五分量接收裝置)連續(xù)記錄時間域電磁場， 同樣在室內(nèi)經(jīng)富里葉變換獲得電磁場頻譜，并計算出視電阻率和相位差。
這種方法在地下構(gòu)造比較簡單的情況下，比如一維和二維地質(zhì)條件下的 應(yīng)用，可以取得較好的效果，但是，面對復(fù)雜地表和地下構(gòu)造，比如三維情 況，上述方法在解決地質(zhì)問題的能力和精度等方面與實際要求存在差距，一 是靜態(tài)位移影響嚴(yán)重，難以有效壓制和消除，影響了勘探效果，甚至?xí)a(chǎn)生 虛假構(gòu)造，二是噪聲干擾影響難以有效壓制，影響了資料質(zhì)量；另外，由于 在一個比較長的排列上布設(shè)一個磁站，磁站與各測點遠(yuǎn)近差別很大，在磁場 變化大的地區(qū)是不合理的，這些問題上述方法難以解決。

發(fā)明內(nèi)容
本發(fā)明目的在于提供一種通過電場閉合方式有效地壓制和消除噪音，在 時間系列實施平面空間濾波消除靜態(tài)位移，從而提高資料采集質(zhì)量的三維小 面元大地電磁連續(xù)陣列數(shù)據(jù)采集方法。
本發(fā)明具體實現(xiàn)步驟是
1)在工區(qū)施工布極采用小面元網(wǎng)格采集方式，在小面元中心布設(shè)二份量 電場采集站(Ex、 Ey)，小面元網(wǎng)格采集方式電場份量的布極為角點采用常規(guī) 方法中的L型布極方式，邊點采用常規(guī)方法中的T型布設(shè)方式，中間點采用 常規(guī)方法中的+型布極方式；在最小小面元中心點布設(shè)二份量正交水平磁場(Hx、 Hy)或三份量正交磁場(Hx、 Hy、 Hz)， Hx、 Hy方向與電場份量的方向 平行；
步驟l)所述的小面元網(wǎng)格采集方式是每個小面元以2x2或3x3或4x4或 5x5為單元。
步驟l)所述的2x2單元面元稱為最小小面元。
步驟l)所述的3x3單元面元分解成四個最小小面元。
步驟l)所述的4x4單元面元分解成九個最小小面元。
步驟1)所述的小面元角點和邊點以及每兩個相鄰測點連線中點是接收電 極(M、 N)的接地點，也是相鄰測點的公共電極，中心點不設(shè)置電極，
步驟1)所述的小面元內(nèi)的相鄰測點都由一個公共電極兩兩相連，整個小 面元內(nèi)部電位差閉合，任意時刻采集站記錄的電位差累加應(yīng)等于零。
步驟1)所述的最小小面元各測點到磁站的距離為0. 5L和0. 707U L為 最小小面元邊長。
2 )采集數(shù)據(jù)記錄時各個采集站以相同的采集參數(shù)同時開始采集記錄天 然電磁場時間系列數(shù)據(jù)，采樣率可以根據(jù)頻率設(shè)置；
步驟2)所述的采樣率高頻段采用高采樣率，采集時間較短，中頻段采用 中等采樣率，低頻段采用低采樣率采集時間較長。
3) 對記錄的數(shù)據(jù)首先進(jìn)行去干擾處理，獲得無干擾觀測數(shù)據(jù)；
步驟3)所述的去干擾處理是對任意時刻的數(shù)據(jù)進(jìn)行空間閉合平差處理， 將每一個閉合圈內(nèi)的數(shù)據(jù)誤差分配到各個測點，平差時首先在每個最小小面 元內(nèi)部的小回路平差，識別干擾數(shù)據(jù)，并用位場閉合回路原理計算出無干擾 觀測數(shù)據(jù)。
步驟3)所述的去干擾處理，如果某一時刻整個閉合回路都存在干擾，閉 合差大于指定的最小容許值，則刪除該時刻的數(shù)據(jù)，然后進(jìn)行小面元最外層 回路的平差，平差處理后獲得無干擾觀測數(shù)據(jù)。
步驟3)所謂無干擾數(shù)據(jù)是指任意回路的閉合差小于指定的最小容許值。
4) 對邊點和中心點以記錄點為中心對所有觀測點的時間域電場數(shù)據(jù)分別 進(jìn)行相鄰兩點至全部點的同一分量進(jìn)行相加求平均值；對于角點則向面元方 向計算相鄰兩點至全部測點的同一電場分量的平均值；用求得的最大空間的 電場分量分別當(dāng)作新的觀測場值；
步驟4)所述的相鄰兩點至全部點，是指包括二點至直測線兩側(cè)所有電場記錄點。
步驟4)所述的角點則向面元方向計算兩點至全部點，是指包括二點至直 測線一側(cè)所有電場記錄點。
5)對觀測場值進(jìn)行上述步驟處理后，獲得壓制噪音和靜態(tài)位移效應(yīng)的新 的時間系列數(shù)據(jù)，再采用常規(guī)方法進(jìn)行處理即可獲得各點視電阻率和相位曲 線。
步驟5)所述的常規(guī)方法處理包括計算功率譜及阻抗張量，其中磁場份量 共用中心點磁場，可獲得各點視電阻率和相位曲線及其它計算結(jié)果。
步驟5)所述的常規(guī)方法處理包括對每個測點的不同長度極距的時間系列 數(shù)據(jù)分別進(jìn)行功率譜分析及阻抗張量估算，得到同一記錄點的一系列拓?fù)湟?電阻率觀測曲線。
步驟5)所述的常規(guī)方法處理包括在雙對數(shù)坐標(biāo)系繪制同一測點不同極距 的頻率-視電阻率曲線，對比電阻率曲線變化規(guī)律，分析是否受靜態(tài)位移影響， 最大極距的電場獲得的視電阻率曲線靜態(tài)位移影響最小，如果所有曲線與最 大極距的視電阻率曲線重合即無靜態(tài)位移，如果較小極距的曲線偏離最大極 距曲線則說明存在靜態(tài)位移，偏離越大靜態(tài)位移效應(yīng)影響越大。
本發(fā)明處理后獲得的新的時間系列數(shù)據(jù)，再按常規(guī)方法計算功率譜及阻 抗張量，其中最小小面元各測點的磁場份量共用中心點磁場，可獲得各點視 電阻率和相位曲線，以及其它計算結(jié)果。本發(fā)明壓制了噪音和靜態(tài)位移效應(yīng)， 在噪音干擾和靜態(tài)位移嚴(yán)重地區(qū)MT資料采集質(zhì)量明顯提高。


圖1為本發(fā)明小面元數(shù)據(jù)采集設(shè)置示意圖； 圖2為本發(fā)明"L" ， "T" ， "+"采集布極示意圖； 圖3為圍邊中點和中心點同一方向電場計算示意圖； 圖4為角點和邊點同一方向電場計算示意圖； 圖5為3x3小面元A示意圖。
具體實施例方式
以下結(jié)合附圖詳細(xì)說明本發(fā)明具體實現(xiàn)步驟。 1)在工區(qū)施工布極采用小面元網(wǎng)格采集； 每個小面元以2x2或3x3或4x4為或5x5為單元；
根據(jù)儀器數(shù)量決定，每個最小小面元(2x2)中心布設(shè)二分量或三份量電磁采集站，3x3面元可以分解成四個最小小面元，4x4面元可以分解成九個最 小小面元，小面元邊及角點不布設(shè)磁場采集站(見附圖l)。
對于電場份量的布極規(guī)定如下角點采用常規(guī)方法中的L型布極方式， 邊點采用常規(guī)方法中的T型布設(shè)方式，中間點采用常規(guī)方法中的+型布極方 式，見附圖2，角點和邊點以及每兩個相鄰測點連線中點是接收電極(M、 N) 的接地點，也是相鄰測點的公共電極，中心點不設(shè)置電極，因此，小面元內(nèi) 的相鄰測點都由一個公共電極兩兩相連的，整個小面元內(nèi)部電位差是可以閉 合的，即將小面元內(nèi)采集站記錄的電位差在任意時刻、任意閉合環(huán)內(nèi)累加應(yīng) 等于零。
對于磁場份量的布極，在最小小面元中心點布設(shè)二份量正交水平磁場 (Hx、 Hy)或三份量正交磁場(Hx、 Hy、 Hz)， Hx、 Hy方向與電場份量的方向 平行。磁站到小面元各測點的距離相差不大，為0. 5L和0. 707L， L為最小小 面元邊長。
2) 數(shù)據(jù)記錄小面元布設(shè)完成后要求各個采集站以相同的采集參數(shù)同 時開始數(shù)據(jù)記錄，其它與常規(guī)方法一樣，采集天然電磁場時間系列數(shù)據(jù)，采 樣率可以根據(jù)頻率設(shè)置成三種，高頻段采用高采樣率，采集時間較短，中頻 段采用中等采樣率，低頻段采用低采樣率。
3) 在室內(nèi)首先進(jìn)行去干擾處理對任意時刻的數(shù)據(jù)進(jìn)行空間閉合平差處 理，將每一個閉合圈內(nèi)的數(shù)據(jù)誤差分配到各個測點，平差時首先在每個小回 路平差，識別干擾數(shù)據(jù)，并用位場閉合回路原理計算出無干擾的數(shù)據(jù)，如果 平差值小于某個容許值，則認(rèn)為獲得無干擾數(shù)據(jù)，如果平差值大于容許值， 則認(rèn)為整個閉合回路都存在干擾，則刪除該時刻的數(shù)據(jù)，然后進(jìn)行小面元最 外層回路的平差，平差處理后獲得新的觀測數(shù)據(jù)。
4) 然后進(jìn)行去靜態(tài)效應(yīng)處理對上面去干擾處理獲得的新的時間系列數(shù) 據(jù)進(jìn)行進(jìn)一步的處理，對邊點和中心點以記錄點為中心對所有觀測點的時間 域電場數(shù)據(jù)分別進(jìn)行相鄰兩點、三點、四點、直至全部點的同一分量進(jìn)行相 加求平均值；對于角點則向面元方向計算二點、三點、直至全部點的同一分 量的平均值；用以上求得的最大空間距離的電場分量分別當(dāng)作新的觀測場值。 這一過程實際上就是在空間域?qū)Ω哳l靜態(tài)位移效應(yīng)進(jìn)行了濾波。
如果對每個測點的不同長度極距數(shù)據(jù)分別進(jìn)行功率譜分析及阻抗張量估 算，即可得同一記錄點的一系列拓?fù)湟曤娮杪视^測曲線。在雙對數(shù)坐標(biāo)系繪制同一測點不同極距的頻率-視電阻率曲線，對比電阻率曲線變化規(guī)律，可分 析受靜態(tài)位移影響程度，最大極距的電場獲得的視電阻率曲線靜態(tài)位移影響 最小，如果所有曲線與最大極距的視電阻率曲線重合即無靜態(tài)位移，如果較 小極距的曲線偏離最大極距曲線則說明存在靜態(tài)位移，偏離越大靜態(tài)位移效
應(yīng)影響越大；
5)對經(jīng)過上述步驟處理后獲得的新的時間系列數(shù)據(jù)，再按常規(guī)方法計算 功率譜及阻抗張量，其中磁場份量共用中心點磁場，可獲得各點視電阻率和 相位曲線，以及其它計算結(jié)果。新的計算結(jié)果壓制了噪音和靜態(tài)位移效應(yīng)， 在噪音干擾和靜態(tài)位移嚴(yán)重地區(qū)MT資料采集質(zhì)量明顯提高。
圖1為本發(fā)明實施情況。
1) 在工區(qū)施工布極采用3x3小面元網(wǎng)格采集用36個電采集站和16 個磁采集站開展三維MT連續(xù)陣列勘探，布設(shè)4個小面元采集網(wǎng)格，每個為3x3， 網(wǎng)格大小250x250米，A面元網(wǎng)格節(jié)點(即測點)編號(見圖5): All， A12， A13; A21， A22， A23; A31， A32, A33。 B、 C、 D面元網(wǎng)格節(jié)點編號依次類推， A11，A31，A13，A33為角點，Ex和Ey電極距長度都為125米，如角點All， Ex 的電偶極為XM11-XN11， XM11位于All點處，XN11位于All與A12中點，Ey 的電偶極為YMll-YNll， YM11位于All點處，YN11位于All與A21中點，采用 L型布極，其余類推；A12，A21，A23，A32為邊點，采用T型布極，沿邊的電偶 極長度為250米，向面元內(nèi)的電偶極長度125米，如邊點A12， Ex的電偶極 為XM21-XN21, XM21與All點的XN11是共用電極，XN21與A13點的XM13是共 用電極，其余類推；A22為中心點，采用+型布極，Ex和Ey電偶極距均為250 米，Ex的電偶極為XM22-XN22， XM22在A21與A22中點，XN22在A22與A23 中點；Ey的電偶極為YM22-YN22, YM22在A12與A22中點，YN22在A22與A32 中點；中心點A22布設(shè)正交水平磁場Hx和Hy。
2) 數(shù)據(jù)記錄采集數(shù)據(jù)記錄時各個采集站以相同的采集參數(shù)同時開始采 集記錄天然電磁場時間系列數(shù)據(jù)，采樣率可以根據(jù)頻率設(shè)置。A、 B、 C、 D小 面元布設(shè)完成后，設(shè)置三種采樣率，高頻段采用高采樣率，采集時間較短， 中頻段采用中等采樣率，低頻段采用低采樣率，各個采集站同時開始數(shù)據(jù)記 錄，采集天然電磁場時間系列數(shù)據(jù)。
3) 對記錄的數(shù)據(jù)首先進(jìn)行去干擾處理，獲得無干擾觀測數(shù)據(jù)室內(nèi)提取 時間系列數(shù)據(jù)，在每個小面元內(nèi)對相同時刻采集數(shù)據(jù)進(jìn)行閉合和平差，我們規(guī)定最小容許平差值為S，先在最小回路中進(jìn)行閉合平差，如
A11-A12-A22-A21-A11回路，將All點X方向的電位差V11X， A12點X方向的 1/2電位差V12X，和A12點Y方向的電位差V12Y， A22點Y方向的1/2電位差 V22Y，A22點X方向的1/2電位差V22X，A21點X方向的電位差V21X， A21點Y 方向的1/2電位差V21Y，以及All點Y方向的電位差V11Y等8個電位差進(jìn)行 累加
DV二V11X+V12X+V12Y+V22Y+V22X+V21X+V21Y+V11Y 如果測量精度極高則lDVl〈士e
由于各種干擾，實際記錄數(shù)據(jù)不可能等于零，因此，要對此進(jìn)行平差， 將誤差平均分配到每道中去。
故此VllX0=VllX+DV/8， V12X0=V12X+DV/8
V21X0=V21X+DV/8， V22X0=V22X+DV/8
VllY0=VllY+DV/8， V12YOV12Y+DV/8
V21Y0=V21Y+DV/8， V22Y0=V22Y+DV/8 對每個時間系列都實行平差處理，就得到第一個回路的平差時間系列數(shù)據(jù)。 同樣，可以對小面元內(nèi)其它閉合回路進(jìn)行平差處理。如果計算出的累加值太 大(大于e，e為閉合回路電位差容許值)，說明該時刻點存在強(qiáng)干擾，可以檢査 干擾主要來自那個道的數(shù)據(jù)，并用該閉合回路其它值計算出該道數(shù)據(jù)，如果 每道數(shù)據(jù)均偏離較大，要直接刪除該時刻數(shù)據(jù)。依次進(jìn)行其它閉合回路的平 差，其中公共邊及公共節(jié)點的平差統(tǒng)一計算，比如，中心點的電場Ex，由原 始記錄值加上每個閉合回路所有平差之和。最后，計算小面元外環(huán)回路的閉 合情況，以檢查平差效果。平差完成后我們得到新的時間系列數(shù)據(jù)。計算每 個測點電磁場功率譜及阻抗張量，獲得各點視電阻率和相位曲線，可與原始 曲線對比。
4)對邊點和中心點以記錄點為中心對所有觀測點的時間域電場數(shù)據(jù)分別 進(jìn)行相鄰兩點至全部點的同一分量進(jìn)行相加求平均值；對上面平差后得到新 的時間系列數(shù)據(jù)進(jìn)行處理，如邊點A12電場Ex數(shù)據(jù)計算三點All、 A12、 A13 的電場平均值Ex12-3= (E11+E12+E13) /3，當(dāng)作A12點的觀測場值；對中心點 A22的電場Ex計算A21、 A22、 A23的電場平均值Ex22-3= (E21+E22+E23) /3， 當(dāng)作A22點的觀測場值；對于角點則向面元方向計算相鄰兩點至全部測點的 同一電場分量的平均值；如角點All的電場Ex計算All、 A12和A11、 A12、A13的電場平均值，Exll-12=(3Ell+E12)/4， Exll-13=(4Ell+E12+E13)/6，當(dāng) 作All的觀測場值，依次類推。這樣就得到每個測點從小極距到大極距一系 列新的電場觀測值，把計算的最大極距電場值當(dāng)作新的觀測電場值。
為了研究某些點的靜態(tài)位移，按上述計算功率譜方法計算功率譜和該點 的一系列拓?fù)湟曤娮杪屎拖辔磺€。在雙對數(shù)坐標(biāo)系繪制同一測點不同極距 的視電阻率曲線，如All點的視電阻率曲線有3條，分析視電阻率曲線變化 規(guī)律，如果3條曲線重合說明無靜態(tài)位移，如果小極距曲線明顯高于或低于 大極距曲線則說明受靜態(tài)位移影響。
5)采用常規(guī)方法對新的時間系列數(shù)據(jù)進(jìn)行處理，經(jīng)過時間域平差去噪和 空間域濾波后新的時間系列數(shù)據(jù)中噪音和靜態(tài)位移得到壓制，得到的新的視 電阻率和相位曲線精度和可靠性提高的剖面。
權(quán)利要求
1、一種三維小面元大地電磁連續(xù)陣列數(shù)據(jù)采集方法，其特征在于包括以下步驟1)在工區(qū)施工布極采用小面元網(wǎng)格采集方式，在小面元中心布設(shè)二份量電場采集站(Ex、Ey)，小面元網(wǎng)格采集方式電場份量的布極為角點采用常規(guī)方法中的L型布極方式，邊點采用常規(guī)方法中的T型布設(shè)方式，中間點采用常規(guī)方法中的 id="icf0001" file="A2008101036950002C1.tif" wi="5" he="5" top= "66" left = "51" img-content="drawing" img-format="tif" orientation="portrait" inline="yes"/>型布極方式；在最小小面元中心點布設(shè)二份量正交水平磁場(Hx、Hy)或三份量正交磁場(Hx、Hy、Hz)，Hx、Hy方向與電場份量的方向平行；2)采集數(shù)據(jù)記錄時各個采集站以相同的采集參數(shù)同時開始采集記錄天然電磁場時間系列數(shù)據(jù)，采樣率可以根據(jù)頻率設(shè)置；3)對記錄的數(shù)據(jù)首先進(jìn)行去干擾處理，獲得無干擾觀測數(shù)據(jù)；4)對邊點和中心點以記錄點為中心對所有觀測點的時間域電場數(shù)據(jù)分別進(jìn)行相鄰兩點至全部點的同一分量進(jìn)行相加求平均值；對于角點則向面元方向計算相鄰兩點至全部測點的同一電場分量的平均值；用求得的最大空間的電場分量分別當(dāng)作新的觀測場值；5)對觀測場值進(jìn)行上述步驟處理后，獲得壓制噪音和靜態(tài)位移效應(yīng)的新的時間系列數(shù)據(jù)，再采用常規(guī)方法進(jìn)行處理即可獲得各點視電阻率和相位曲線。
2、 根據(jù)權(quán)利要求1所述的三維小面元大地電磁連續(xù)陣列數(shù)據(jù)采集方法， 其特征在于步驟l)所述的小面元網(wǎng)格采集方式是每個小面元以2x2或3x3或 4x4或5x5為單元。
3、 根據(jù)權(quán)利要求1或2所述的三維小面元大地電磁連續(xù)陣列數(shù)據(jù)采集方 法，其特征在于步驟l)所述的3x3單元面元分解成四個最小小面元；4x4單 元面元分解成九個最小小面元。
4、 根據(jù)權(quán)利要求1所述的三維小面元大地電磁連續(xù)陣列數(shù)據(jù)采集方法， 其特征在于步驟1)所述的小面元角點和邊點以及每兩個相鄰測點連線中點是 接收電極(M、 N)的接地點，也是相鄰測點的公共電極，中心點不設(shè)置電極。
5、 根據(jù)權(quán)利要求1所述的三維小面元大地電磁連續(xù)陣列數(shù)據(jù)采集方法， 其特征在于步驟1)所述的小面元內(nèi)的相鄰測點都由一個公共電極兩兩相連， 整個小面元內(nèi)部電位差閉合，任意時刻采集站記錄的電位差累加等于零。
6、 根據(jù)權(quán)利要求1所述的三維小面元大地電磁連續(xù)陣列數(shù)據(jù)采集方法， 其特征在于步驟l)所述的最小小面元各測點到磁站的距離為0. 5L和0. 707U L為最小小面元邊長。
7、 根據(jù)權(quán)利要求1所述的三維小面元大地電磁連續(xù)陣列數(shù)據(jù)采集方法， 其特征在于步驟2)所述的采樣率高頻段采用采集時間較短的高采樣率，中頻 段采用中等采樣率，低頻段采用采集時間較長的低采樣率。
8、 根據(jù)權(quán)利要求1所述的三維小面元大地電磁連續(xù)陣列數(shù)據(jù)采集方法， 其特征在于步驟3)所述的去干擾處理是將每一個閉合圈內(nèi)的數(shù)據(jù)誤差分配到 各個測點，平差時首先在每個最小小面元內(nèi)部的小回路平差，識別干擾數(shù)據(jù)， 并用位場閉合回路原理計算出無干擾觀測數(shù)據(jù)，如果某一時刻整個閉合回路 都存在干擾，閉合差大于指定的最小容許值，則刪除該時刻的數(shù)據(jù)，然后進(jìn) 行小面元最外層回路的平差，平差處理后獲得無干擾觀測數(shù)據(jù)。
9、 根據(jù)權(quán)利要求1或8所述的三維小面元大地電磁連續(xù)陣列數(shù)據(jù)采集方 法，其特征在于步驟3)所謂無干擾數(shù)據(jù)是指任意回路的閉合差小于指定的最 小容許值。
10、 根據(jù)權(quán)利要求1所述的三維小面元大地電磁連續(xù)陣列數(shù)據(jù)采集方法， 其特征在于步驟4)所述的相鄰兩點至全部點是指包括二點至直測線兩側(cè)所有 電場記錄點；所述的角點則向面元方向計算兩點至全部點，是指包括二點至 直測線一側(cè)所有電場記錄點。
11、 根據(jù)權(quán)利要求1所述的三維小面元大地電磁連續(xù)陣列數(shù)據(jù)采集方法， 其特征在于步驟5)所述的常規(guī)方法處理包括計算功率譜及阻抗張量，其中最 小小面元各測點的磁場份量共用中心點磁場，獲得各點視電阻率和相位曲線 及其它計算結(jié)果；還包括對每個測點的不同長度極距的時間系列數(shù)據(jù)分別進(jìn) 行功率譜分析及阻抗張量估算，得到同一記錄點的一系列拓?fù)湟曤娮杪视^測 曲線；還包括在雙對數(shù)坐標(biāo)系繪制同一測點不同極距的頻率-視電阻率曲線， 對比視電阻率曲線變化規(guī)律，分析是否受靜態(tài)位移影響，最大極距的電場獲 得的視電阻率曲線靜態(tài)位移影響最小，如果所有曲線與最大極距的視電阻率 曲線重合即無靜態(tài)位移，如果較小極距的曲線偏離最大極距曲線則說明存在 靜態(tài)位移，偏離越大靜態(tài)位移效應(yīng)影響越大。
全文摘要
本發(fā)明是石油物探中提高采集質(zhì)量的三維小面元大地電磁連續(xù)陣列數(shù)據(jù)采集方法，步驟是在施工布極采用小面元網(wǎng)格采集記錄時各個采集站以相同的采集參數(shù)同時開始采集記錄天然電磁場時間系列數(shù)據(jù)，對邊點和中心點以記錄點為中心對所有觀測點的時間域電場數(shù)據(jù)分別進(jìn)行相鄰兩點至全部點的同一分量進(jìn)行相加求平均值；對于角點則向面元方向計算相鄰兩點至全部測點的同一電場分量的平均值；用求得的最大空間的電場分量分別當(dāng)作新的觀測場值；獲得壓制噪音和靜態(tài)位移效應(yīng)的新的時間系列數(shù)據(jù)，再采用常規(guī)方法進(jìn)行處理即可獲得各點視電阻率和相位曲線。本發(fā)明壓制了噪音和靜態(tài)位移效應(yīng)，在噪音干擾和靜態(tài)位移嚴(yán)重地區(qū)MT資料采集質(zhì)量明顯提高。
文檔編號G01V3/12GK101556340SQ20081010369
公開日2009年10月14日 申請日期2008年4月10日 優(yōu)先權(quán)日2008年4月10日
發(fā)明者何展翔, 孫衛(wèi)斌, 月 張, 王永濤, 羅衛(wèi)鋒, 胡祖志, 陶德強(qiáng) 申請人:中國石油集團(tuán)東方地球物理勘探有限責(zé)任公司